которое задает достаточно большую область дляволн, имеющих ре-
зонансную поляризацию, так как для
ν
0
и
s
имеем оценки
≈
10
−
4
[5]
и
≈
2
·
10
−
3
. . .
3
·
10
−
2
[7].
Условие (9) в сочетании с условием устойчивого намагничивания
η >
1
выделяет на плоскости
Ω
,
η
область, заключенную между пря-
мыми
η
= Ω + 1 +
2
ν
0
/s
1
−
ν
0
/s
и
η
= 1
и расположенную в первом квадранте, которая является физической
областью. Дляволн, имеющих нерезонансную поляризацию, физи-
ческаяобласть мала и расположена внутри равнобедренного прямо-
угольного треугольника с катетами, равными
b
= 2(
ν
0
/s
)
/
(1
−
ν
0
/s
)
.
Вершина прямого угла этого треугольника расположена на плоско-
сти
Ω
,
η
в точке с координатами
(0
,
1)
. Две другие вершины имеют
координаты
(0
,
1 +
b
)
и
(
b,
1)
.
Теперь перейдем к определению особых линий, задаваемых урав-
нением (7) на плоскости
Ω
,
η
. При продолжении анализа стандартной
модели были найдены уравнения, соответствующие резонансной по-
ляризации:
η
= 1
±
ν
0
+
s
2
ν
0
|
s
−
ν
0
|
Ω
.
(10)
Прямые, заданные уравнениями (10), образуют две ветви. Посколь-
ку обычно выполнено условие
s > ν
0
, то формулы (10) удобно пред-
ставить в более компактном виде:
η
= 1
±
s
2
−
ν
2
0
2
ν
0
Ω
.
(11)
Дляжелеза, кобальта и никелябыли получены следующие оценки
параметра
(
s
2
−
ν
2
0
)
/
(2
ν
0
)
: 0,048. . . 0,050, 0,042. . . 0,044 и 3,2. . . 3,6
соответственно. Поэтому на плоскости
Ω
,
η
в физической области
линияимеет две ветви дляжелеза и кобальта и одну ветвь дляникеля.
Начальные точки этих ветвей соответствуют условию
η
= 1
и их
координаты на оси
Ω
равны
Ω
1
,
2
= 1
±
s
2
−
ν
2
0
2
ν
0
−
1
.
(12)
Верхняя ветвь имеет верхнюю границу, определяемую пересече-
нием с прямой
η
= Ω+ 1 + 2(
ν
0
/s
)
/
(1
−
ν
0
/s
)
, причем граница задана
30
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2005. № 4
