возбуждающего излучения применяли гелий
-
неоновый лазер с длиной
волны
632,8
нм и мощностью
5
мВт и аргоновый лазер с длинами волн
генерации
476,5, 488
и
514,5
нм и мощностью в диапазоне
5
. . .
100
мВт
.
Исследуемые образцы представляли собой ориентированные кристал
-
лы
,
порошки и жидкости
.
Регистрация спектров вторичного излучения проводилась на авто
-
матизированном спектрометре ДФС
-24
с минимальной спектральной
шириной аппаратной функции около
0,7
см
−
1
.
Сканирование по спек
-
тру осуществлялось путем поворота дифракционных решеток спектро
-
метра
,
управляемого с помощью компьютера
.
Образцы исследовались при комнатной температуре
(
Т
= 300
К
)
и при температуре кипения жидкого гелия
(
Т
= 4
,
2
К
).
В процессе
измерений при низких температурах образец находился в жидком гелии
в оптическом гелиевом криостате
,
сконструированном в Криогенном
отделе ФИАН
.
Результаты исследований спектров вторичного излучения в мо
-
нокристаллах фосфида галлия
.
Комбинационное рассеяние в фосфи
-
де галлия
.
Были получены спектры КР и фотолюминесценции для двух
типов монокристаллических образцов фосфида галлия с ориентацией
поверхности
(100)
и
(111).
Исследуемые образцы были выращены без
специального введения примесей
.
Спектры КР регистрировались для двух геометрий рассеяния
: “
впе
-
ред
”
и
“
назад
”.
При этом угловая апертура составляла
10
о
,
что обеспе
-
чило возможность наблюдения поляритонного рассеяния света
.
На рис
. 1
представлены полученные стоксовы спектры КР в фос
-
фиде галлия
,
возбуждаемые гелий
-
неоновым лазером
,
для геометрий
рассеяния
“
вперед
”
и
“
назад
”
с ориентацией поверхности
(111)
образ
-
ца при температурах
300
и
4,2
К
.
Как видно из рис
. 1,
а
,
в спектре КР
проявляются три максимума
.
Наиболее высокочастотный максимум
соответствует возбуждению в стоксовом процессе КР продольного
оптического фонона
(LO);
два других максимума с более низкими
частотами соответствуют поперечному оптическому фонону
(TO)
и
поляритону
(P)
нижней поляритонной ветви
.
Поляритоны в инфра
-
красной области спектра соответствуют гибридным фонон
-
фотонным
возбуждениям
.
При
Т
= 4
,
2
К фононный и поляритонный максимумы
в спектре КР разделяются наиболее отчетливо
(
см
.
рис
. 1,
а
).
При геометрии рассеяния
“
назад
” (
см
.
рис
. 1,
б
)
также обнаружива
-
ются резкие пики
,
соответствующие
LO-
и
TO-
фононам
;
в области ча
-
стоты поперечного оптического колебания
(TO)
поляритонный макси
-
мум не проявляется в соответствии с известными условиями рассеяния
света на поляритонах с учетом закона сохранения квазиимпульса в эле
-
ментарном процессе КР
.
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2004.
№
1 5
