Объемное вторичное излучение в конденсированных диэлектрических средах, возбуждаемое лазерами - page 5

при температуре кипения жидкого гелия — около 0,7 см− 1 для геоме-
трии рассеяния “вперед ” и около 0,9 см− 1 для геометрии рассеяния
“назад” при спектральной ширине аппаратной функции спектрометра
0,7 см−1 . Абсолютная интенсивность рассеяния в максимуме линий
увеличивается приблизительно в 1,5 раза при уменьшении температу-
ры от 300 до 4,2 K (см. рис. 1, б). При этом спектральное положение
максимумов фононных линий КР сдвигается в направлении больших
волновых чисел от 404,7 до 406,7 см− 1 для LO-фонона и от 367,1 до
368,1 см−1 для TO-фонона (см. рис. 1, б). Уменьшение ширины TO-
линии КР при температуре кипения жидкого гелия сопровождается
уменьшением асимметрии ее формы. Вытянутое низкочастотное кры-
ло TO-линии при температуре 300 K обусловлено сильной частотной
зависимостью затухания TO-фонона вследствие близости комбинаци -
онной полосы рассеяния на TA+LA-фононах в точке X зоны Брил -
люэна, расположенной в области 360 см−1 . Уменьшение асимметрии
низкочастотного крыла при 4,2 K указывает на уменьшение интенсив -
ности комбинационной TA+LA- линии при понижении температуры,
что согласуется с данными, полученными при более высоких темпера -
турах (110 . . . 300 K).
Сравнение спектров КР для геометрии рассеяния “вперe д” и “на-
зад” (см. рис. 1) демонстрирует наличие небольшого (∼ 0,5 см− 1 ) сдви -
га фононных пиков для геометрии “назад” в направлении б ´ ольших вол-
новых чисел. Так, LO- пик КР при Т = 4,2 K наблюдается для геоме-
трии рассеяния “назад” в области 406,7 см− 1 , а для геометрии рассея-
ния “вперед ” в области 406,1 см− 1 .
Антистоксова фотолюминесценция в кристаллах фосфида галлия .
Наряду со спектрами КР были исследованы спектры фотолюминесцен-
ции в стоксовой и антистоксовой областях. Впервые при возбуждении
спектров вторичного излучения непрерывным гелий-неоновым лазе -
ром относительно малой мощности обнаружено, что при температуре
жидкого гелия наблюдается антистоксова фотолюминесценция (АФЛ ),
интенсивность которой существенно превышает интенсивность сток-
сова вторичного излучения (рис. 2, кривая 1). При переходе от тем -
пературы жидкого гелия к температуре жидкого азота АФЛ практиче-
ски исчезает. В спектре АФЛ доминирует широкая полоса с максиму -
мом около 2,2 эВ. Кроме нее наблюдается небольшой широкий пик
межзонной АФЛ с максимумом в области энергии запрещенной зоны
Eg = 2, 338 эВ [2]. В доминирующей широкой полосе АФЛ при темпе -
ратуре жидкого гелия присутствует несколько фононных повторений
со сдвигом 50 мэВ, близким к энергии LO-фонона в точке Г зоны Брил-
люэна. Аналогичная широкая полоса, модулированная фононными по-
вторениями, при возбуждении фосфида галлия пучком электронов и
последующей рекомбинации донорно-акцепторных пар была рассмо-
трена в работе [3].
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана . Сер. "Естественные науки". 2004. № 1 7