виях электрический ток
,
проходящий через балластное сопротивление
при зажигании обратного дугового разряда
,
определяется выражением
I
обр
заж
e
= (
γ
+
1
)
Γ
i
A
+
Γ
R
A
.
(
2
)
Выражение
(2)
будет далее использовано при сопоставлении теории с
экспериментом
.
Одновременный максимальный сброс горячих электронов и ионов
на катод реализуется при отсутствии прикатодного скачка потенциала
(
∆
ϕ
K
=
0,
см
.
рис
. 6,
а
).
Аппроксимируем часть функции распределения
,
обусловленную
термализованными электронами у накаливаемого катода с температу
-
рой
T
K
и работой выхода
Φ
K
,
двумя полумаксвелловскими функциями
распределения
(
см
.
рис
. 6,
б
).
При этом концентрация заряженных ча
-
стиц у катода
n
K
определяется исходя из выражения
n
K
=
1
2
n
K
+
1
2
n
R
K
,
(
3
)
откуда следует
n
K
=
n
R
K
=
4
Γ
R
K
v
eR
K
,
(
4
)
где
Γ
R
K
=
A
e
T
2
K
exp
µ
−
Φ
K
kT
K
¶
,
v
eR
K
=
r
8
kT
K
π
m
e
.
Далее процессы переноса заряженных частиц и энергии будем рас
-
сматривать аналогично тому
,
как это сделано в работе
[7].
Уравнение переноса энергии для электронного газа
,
заключенно
-
го между безграничными плоскими электродами
,
может быть получе
-
но из кинетического уравнения для функции распределения электро
-
нов
f
(
x
,
v
e
)
путем умножения его на кинетическую энергию электрона
(
m
v
2
/
2
)
и интегрирования по пространству скоростей
[8]:
d
dx
µ
Z
m
v
2
2
v
x
f
e
(
x
,~
v
)
d
~
v
−
e
Γ
e
ϕ
¶
=
−
e
ϕ
S
(
x
) +
Z
∑
n
I
e
n
m
v
2
2
d
~
v
,
(
5
)
где
S
(
x
) =
d
Γ
e
/
dx
—
интенсивность генерации заряженных частиц в
МЭЗ
;
∑
n
I
e
n
—
суммарная интенсивность
“
источников
”
электронов в фа
-
зовом пространстве за счет упругих и неупругих соударений с частица
-
ми всех видов и взаимодействия с излучением
.
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2003.
№
2 97
