Previous Page  3 / 15 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 3 / 15 Next Page
Page Background

околозвездной плазмой по открытым силовым линиям вне светового

цилиндра.

Наблюдаемые радиопульсары по угловой скорости подразделя-

ются на две группы: 1) быстро вращающиеся пульсары с периодом

вращения всего несколько миллисекунд производной в диапазоне

˙

P

= 10

19

. . .

10

21

с

с

1

; 2) более медленные, секундные пульсары с

производной

˙

P

= 10

15

. . .

10

16

с

с

1

[4]. Следует отметить миллисе-

кундные подкрученные (recycled) радиопульсары, прошедшие стадию

аккреции, во время которой увеличилась скорость вращения нейтрон-

ной звезды и на 2–4 порядка уменьшилось ее магнитное поле [5].

Для выяснения условий такого разделения пульсаров на два не-

пересекающихся в течение всего промежутка

10

6

. . .

10

7

лет кластера

требуется более детальное изучение закономерностей замедления, ко-

торое связано с потерями энергии, выраженными параметрами враще-

ния периодического излучения пульсара.

Ротационная модель периодического излучения пульсаров.

Время прихода наблюдаемых радиоимпульсов зависит от параметров

вращения — периода

Р

или частоты

υ

и их производных. Эти вели-

чины взаимосвязаны. Связь времени, частоты и периода выражается

либо в виде зависимости номера импульса

N

от частоты импульсов

и ее производных, либо в виде зависимости времени прихода

РТ

импульса

N

от периода и его производных [5].

В общем виде функция

f

(

x

)

, имеющая непрерывные производные

вплоть до (

n

+ 1

)-го порядка, выражается в виде полиномиального

разложения в ряд Маклорена по степеням производных, определяемых

при нулевом значении переменной

x

:

f

(

x

) =

X

n

=0

f

(

n

)

(0)

x

n

n

!

=

=

f

(0) +

f

0

(0)

x

+

f

00

(0)

x

2

2!

+

. . .

+

f

n

(0)

x

n

n

!

+

R

n

.

(1)

Признак сходимости ряда (1) — нулевой предел остаточного члена

R

n

при неограниченном увеличении числа

n

:

lim

n

→∞

R

n

= 0

.

Разложение в ряд по производным частоты вращения пульсара вы-

ражается в виде

N

(

t

) =

υ

0

t

+

1

2

˙

υ

0

t

2

+

1

6

¨

υ

0

t

3

.

(2)

Учитывая, что частота и период вращения с их производными свя-

заны тождественными соотношениями

υ

0

=

1

P

0

, с

1

;

˙

υ

=

˙

P

P

2

0

, с

2

;

¨

υ

=

¨

P

P

2

0

+ 2

˙

P

2

P

3

0

, с

3

, получаем соответствующее выражение времени

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 5

25