7 / 15
Условия когерентности, описываемые соотношениями (4) и (5),
характеризуют устойчивую монотонность замедления, наблюдаемую
как постепенное увеличение периода вращения при сохранении фазо-
вой стабильности импульсного излучения пульсара. Однако остается
в стороне механизм торможения вследствие потерь энергии вращения,
выраженных производными периода. До сих пор нет полной опреде-
ленности, в каких границах могут находиться параметры вращения,
если рассматривать совокупности более тысячи наблюдаемых пульса-
ров, при том, что значения параметров
Р
,
˙
P
,
¨
P
различных пульсаров
могут отличаться на несколько порядков.
В настоящее время единственным прямым тестом, связанным с ме-
ханизмом торможения радиопульсаров, является показатель, или ин-
декс, торможения
n
[3]:
n
= 2
−
P
¨
P/
˙
P
2
.
(7)
Согласно оценкам показателя торможения, приведенным в фундамен-
тальной работе [9], его значение находится в пределах
1
< n <
3
.
Однако при таких условиях (см. (7)) допускается не только положи-
тельный, но и отрицательный знак второй производной периода. Но
отрицательный знак параметра
¨
P
, который соответствует более узкому
диапазону значений
2
< n <
3
, противоречит условиям сходимости
степенного ряда (3) и монотонности замедления пульсара. Анализ гра-
ничных значений диапазона
n
, выполненный в работе [3], исходит из
того, что в магнитодипольной модели должно выполняться условие
n >
3
, а диапазон значений
1
< n <
3
полагается противоречащим
модели пульсара как магнитодипольного излучателя. В качестве ком-
промисса для согласования используются различные корректировки,
исправления модели, например, за счет привлечения факторов эволю-
ции магнитного поля или влияния звездного ветра, наличия сверх-
текучей нейтронной жидкости в ядре звезды под ее твердой корой,
не приводящие к устойчивым и непротиворечивым результатам (см.
работу [3]).
В соответствии с анализом приведенных оценок причина суще-
ствующих противоречий в определении показателя торможения и его
физически обоснованных границ заключается в аномально больших
статистических погрешностях измерений второй производной часто-
ты вращения пульсаров общепринятым методом по барицентрическим
остаточным уклонениям времени прихода импульсов и интервалов
пульсарного времени. Действительно, вряд ли можно рассчитывать на
приемлемую точность, если вклад второй производной в наблюдаемые
интервалы составляет около 1 мкс за несколько лет, тогда как случай-
ные, немоделируемые вариации интервалов и остаточных отклонений
достигают нескольких миллисекунд, что на несколько порядков выше.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 5
29