Previous Page  3 / 9 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 3 / 9 Next Page
Page Background

волны в изотропной диэлектрической среде в неявном виде

ω

2

=

c

2

0

k

2

ε

(

ω

)

μ

(

ω

)

.

(3)

Для плоских монохроматических волн от системы уравнений (1) мож-

но перейти к соотношениям [17]

[

~k

×

~E

] =

μ

0

μω ~H

;

[

~E

×

~H

] =

~E

μ

0

μω

.

(4)

Из соотношений (4) следует, что при

μ >

0

тройка векторов

~E, ~H, ~k

является “правой”, а при

μ <

0

— “левой”. Для “правых” по-

ляритонных волн направление вектора групповой скорости вол-

ны

~V

gr

=

∂ω/∂ ~k

, совпадающее с направлением вектора Умова –

Пойтнинга

~S

=

h

~E

×

~H

i

, параллельно направлению вектора фазо-

вой скорости

~V

ph

=

ω

k

2

~k

. Таким образом, при

μ <

0

(для “левых“

поляритонных волн) векторы групповой и фазовых скоростей поля-

ритонной волны являются антипараллельными. Именно это свойство

и приводит к отрицательному значению показателя преломления в

среде в соответствии с законом сохранения проекции квазиимпульса

~p

=

~

~k

квазичастиц (фотона и поляритона) на границе раздела двух

сред согласно закону Снеллиуса – Декарта.

Соответственно, для анализа свойств метаматериала выберем от-

рицательное значение магнитной проницаемости:

μ

=

1

. Диэлек-

трическая функция может быть получена на основе использования

соотношения Куросавы [18]

ε

(

ω

) =

ε

ω

2

l

ω

2

ω

2

0

ω

2

,

(5)

где

ω

l

= 2

πc

0

ν

l

,

ω

0

= 2

πc

0

ν

0

— частоты продольных и поперечных

мод полярной среды;

ω

= 2

πc

0

ν

— круговая частота. В случае мета-

материала рассмотрим простейшую ситуацию:

ε

= 1

и

ω

0

= 0

. Тогда

диэлектрическая проницаемость (5) может быть представлена в виде

ε

(

ω

) =

ω

2

l

ω

2

ω

2

.

Закон дисперсии для аксионов в вакууме

ω

2

a

(

k

) =

ω

2

0

a

+

c

2

0

k

2

.

При этом энергия покоя аксионов согласно результатам эксперимен-

тального исследования и теоретического анализа [19, 20] составля-

ет

E

0

0

,

1

мэВ, что приблизительно соответствует волновому числу

1 см

1

. В ряде исследований [13–20] было показано, что при включе-

нии внешнего магнитного поля, вектор индукции которого перпенди-

кулярен направлению распространения падающей электромагнитной

38

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2016. № 1