6 / 9
Рис. 3. Дисперсионные зависимости групповой скорости (
a
), коэффициента
отражения (
б
) и показателя преломления (
в
) метаматериала, помещенного в
магнитное поле:
1
,
2
— кривые, соответствующие кривым
1
и
2
, приведенным на рис. 1,
б
воздействии на метаматериал, помещенный в магнитное поле, элек-
тромагнитного излучения, частота которого близка к спектральному
положению края запрещенной зоны. При этом, как и в вакууме, со-
храняются условия для выполнения синхронизма (законов сохранения
энергии и квазиимпульса в элементарном процессе фотон-аксионной
конверсии), так как показатель преломления вблизи края запрещенной
зоны приближается к единице (см. рис. 1).
Отметим также, что влияние внешнего магнитного поля на ве-
роятность процессов фотон-аксионной конверсии обусловлено пони-
жением симметрии вакуума до точечной группы симметрии внешнего
магнитного поля
(
С
∞
h
)
. Поэтому, если точечная группа симметрии мо-
лекулярной структуры, из которой сформирован метаматериал, ниже
группы симметрии
C
∞
h
(например,
С
2
h
,
С
3
h
,
С
4
h
и т. д.), то аналогич-
ный эффект фотон-аксионной конверсии можно наблюдать в низко-
симметричном метаматериале и без наложения внешнего магнитного
поля. В частности, обсуждаемый эффект может быть реализован для
метаматериала, состоящего из глицина, триглицинсульфата или три-
птофана [21].
Работа выполнена при поддержке РФФИ (гранты № 12-02-00491,
№ 13-02-00449, № 13-02-90420, № 14-02-00190).
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2016. № 1
41