Рис. 2. Расчетная схема задачи
Re = 5
,
3
·
10
4
. Известные результаты экспериментов и расчетов дру-
гих авторов [3, 4] использованы для оценки точности вычисленных
значений. Параметры расчета выбирали так же, как и в предыдущем
случае.
Профили, расположенные поперек потока при
Re = 100
. На на-
чальной стадии характер течения аналогичен случаю обтекания оди-
ночного профиля, затем наблюдается интерференция вихревых сле-
дов. На рис. 3 показаны характерные вихревые следы за профилями
для случая
L/D
= 0
,
T/D
= 4
в различные моменты времени.
На рис. 4 представлены результаты расчетов стационарных коэф-
фициентов аэродинамических сил, действующих на верхний профиль,
в сравнении с результатом, полученным сеточным методом в ра-
боте [3].
Профили, расположенные тандемом и под углом выноса при
Re = 5
,
3
·
10
4
. При расположении цилиндров тандемом (друг за дру-
гом, при
T/D
= 0
) в силу взаимного влияния профилей между ними
образуется застойная область. При установлении режима обтекания за
подветренным профилем образуется вихревой след, напоминающий
вихревую дорожку Кармана (рис. 5).
Рис. 3. Обтекание системы профилей при
L
/
D
= 0
,
T
/
D
= 4
16
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 1
