Теорема вириала и масштабные соотношения в многокомпонентных системах заряженных частиц - page 5

Здесь
W
γ
=
ψ
γ
(
r
)
ϕ
(
q
)
χ
(
σ
)
i,j
z
|
r
i
q
j
|
ψ
γ
(
r
)
ϕ
(
q
)
χ
(
σ
) =
=
ψ
γ
(
r
)
ϕ
(
q
)
i,j
z
|
r
i
q
j
|
ψ
γ
(
r
)
ϕ
(
q
) =
=
γ
3
N
1
ψ R ϕ
(
q
)
i,j
z
|
r
i
q
j
|
ψ R ϕ
(
q
) =
=
γ
3
N
1
γ ψ R ϕ
(
q
)
i,j
z
γ
|
r
i
q
j
|
ψ R ϕ
(
q
) =
=
γ
3
N
1
γ ψ
R ϕ
(
q
)
i,j
z
γ
|
r
i
q
j
|
ψ R ϕ
(
q
)
dr
3
dq
3
=
=
γ ψ
R ϕ
(
q
)
i,j
z
R
i
γq
j
ψ R ϕ
(
q
)
dr
3
dq
3
.
В соответствии с вариационным принципом Рэлея–Ритца
d
ψ
γ
|
H
|
ψ
γ
γ
=1
= 0
.
Очевидно, что
d
ψ
γ
|
H
|
ψ
γ
=
d
˜
I
γ
= 2
γ
¯
T
1
+ ¯
V
1
+
dW
γ
,
где
dW
γ
=
ψ
R ϕ
(
q
)
i,j
z
R
i
γq
j
ψ R ϕ
(
q
)
dr
3
dq
3
+
+
γ ψ
R ϕ
(
q
)
i,j
z
R
i
γq
j
3
γq
2
j
R
i
q
j
ψ R ϕ
(
q
)
dr
3
dq
3
;
dW
γ
γ
=1
= ¯
W
+
+
ψ
R ϕ
(
q
)
i,j
z
|
r
i
q
j
|
3
q
2
j
R
i
q
j
ψ R ϕ
(
q
)
dr
3
dq
3
= ¯
W
+Δ ¯
W,
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 3
19
1,2,3,4 6,7
Powered by FlippingBook