что, видимо, свя зано с тем, что существуют и другие поля , в том числе и
такие, которые сегодняне известны.
Детальному описанию структуры электрического поляпосвящен доклад
В.Б. Розанова (Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН) и Т. Ярмана
(Айзик университет, Турция) “Коррекциядефекта масс при классическом и
квантово-механическом описании: изменение метрики вблизи электрическо-
го заряда и небесных тел”. В работе развивается идея, согласно которой, так
же как гравитационное поле, электрическое поле замедляется внутренним
механизмом часов, входящих во взаимодействие с полем [9]. Такой подход
позволяет объяснить замедление распада мюонов на нуклоны.
Рассмотрению математической связи уравнений электродинамики с урав-
нениями общей теории относительности посвящен доклад П. де Хааса
(Veluws College Walterbosch, Apeldoorn , Нидерланды) “From Laue’s stress-
energy tensor to Maxwell’s Equations and the implications for Einstein’s GTR”.
В работе обсуждаютсяпределы, при которых ограниченияЭйнштейна для
энергетического тензора напряжений могут выходить за рамки применимо-
сти классической электродинамики [10].
Физическое происхождение принципа общей ковариантности в теории
относительности обсуждали со времени созданиятеории относительности
(см., например, [11, 12]. В программе конференции этому вопросу были по-
священы доклады A. Чаморро (University of the Basque Country, Испания)
“On the physical physical content of the principle of general covariance” и
А.Л. Холмецкого (Белорусский государственный университет, Белоруссия)
“О «калибровочной перенормализации» в классической электродинамике”
[13].
Наряду с многомерными обобщениями теории относительности, таки-
ми как многомерные теории Калуцы–Клейна, теориясуперструн, концепция
бран, теории суперсимметрий, продолжаютсяпоиски новых метрических
функций. В этом случае римановы представлениязаменяютсяобобщенными.
В докладе M. Пауна (University Transilvania, Румыния) “Einstein equations
for a remarkable second order Lagrange space” рассмотрены уравненияЭйн-
штейна в обобщенном пространстве Лагранжа
GL
2(
n
)
. Как было известно,
уравненияЭйнштейна и уравненияМаксвелла могут быть получены в обоб-
щенном пространстве Лагранжа первого порядка [14], в аналогичном случае
были получены обобщенные уравненияЭйнштейна–Янга–Миллса [15]. В
работе изучены уравненияЭйнштейна дляметрической функции
g
ij
(
x, y
(1)
, y
(2)
) =
e
2
σ
(
x,y
(1)
, y
(2)
)
γ
ij
(
x
)
.
Таким образом, пространство
GL
2(
n
)
может оказатьсявесьма удобным
дляпостроенияобъединенной релятивистской модели.
К числу обобщенных геометрий относитсятакже финслерова геометрия.
Обсуждению философских и математических оснований финслеровых рас-
ширений теории относительности посвящен доклад Д.Г. Павлова (МГТУ
им. Н.Э. Баумана) [16]. В докладе анализируетсясвязь гиперкомплексных
чисел с финслеровыми представлениями, которая позволяет изучать новые
классы симметрий. Данные симметрии уже не делятся на изометрии и кон-
формные преобразования, а составляют более разнообразное множество, что
является стимулом для поиска новых свойств в законах сохранения физики,
базирующейсяна соответствующих финслеровых обобщениях.
В настоящее время наряду с финслеровым подходом изучаются также и
другие подходы к разрешению проблемы нарушениялоренцевой симметрии.
112
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2005. № 4
