T
0
=
Γ
y
π
√
8
a
∞
Z
−∞
dx
0
t
Z
0
dt
0
∞
Z
−∞
U
y
(
ω
)
×
×
exp
"
iω t
0
−
x
0
v
−
(
x
−
x
0
)
2
4
a
(
t
−
t
0
)
#
dω
p
(
t
−
t
0
)
.
(20)
Для достаточно больших
t
1
k
2
a
выражение (20) принимает вид
T
0
=
Γ
y
√
2
π
∞
Z
−∞
U
y
(
ω
) exp
iω t
0
−
x
0
v
dω
a
ω
2
v
2
+
iω
.
(21)
Усредняя выражение для конвективного потока посредством инте-
грала
t
+
τ
Z
t
e
i
(
ω
+
ω
0
)
t
0
dt
0
=
n
e
i
(
ω
+
ω
0
)(
t
+
τ
)
−
e
i
(
ω
+
ω
0
)
t
o.
(
i
(
ω
+
ω
0
))
,
(22)
где
τ
— период усреднения, получаем
j
conv
y
=
=
cρ
Γ
y
2
πiτ
∞
Z
−∞
∞
Z
−∞
U
y
(
ω
0
)
U
y
(
ω
)
e
i
(
ω
+
ω
0
)
(
t
−
x
v
)
e
i
(
ω
+
ω
0
)
τ
−
1
a
ω
2
v
2
+
iω
(
ω
+
ω
0
)
dω
0
dω.
(23)
Выражение (23) позволяет построить искомое спектральное пред-
ставление КТП в волновой зоне
λ
tr
=
cρ
2
πiτ
∞
Z
−∞
∞
Z
−∞
U
y
(
ω
0
)
U
y
(
ω
)
e
i
(
ω
+
ω
0
)
(
t
−
x
v
)
×
×
e
i
(
ω
+
ω
0
)
τ
−
1
a
ω
2
v
2
+
iω
(
ω
+
ω
0
)
dω
0
dω.
(24)
Практическое значение формулы (24) заключается в возможно-
сти вычисления коэффициента переноса, если известны спектральные
компоненты поля скорости в волновой зоне. Передаточная функция
82
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2011. № 1
