В предыдущих работах автора
[1–5]
были рассчитаны молекуляр
-
ные постоянные для основных и возбужденных электронных состо
-
яний димеров переходных металлов первой группы периодической
таблицы элементов
(Cu
2
, Ag
2
, Au
2
).
Расчеты проведены на основе
полуэмпирических потенциальных кривых для молекул
.
Сравнение
рассчитанных и экспериментальных колебательных
,
вращательных и
центробежных постоянных показало высокую точность использован
-
ного метода расчета молекулярных постоянных
.
Эффективность мето
-
да расчета также подтверждена расчетом молекулярных постоянных
для димеров и смешанных димеров атомов щелочных металлов
(Li
2
,
Na
2
, K
2
, Rb
2
, Cs
2
, NaLi, NaK, NaRb, NaCs, KCs, CsRb) [6–10].
В на
-
стоящей работе рассчитаны молекулярные постоянные для основных
и возбужденных электронных состояний смешанных димеров пере
-
ходных металлов первой группы периодической таблицы элементов
(
63
Cu
107
Ag
и
63
Cu
197
Au).
Впервые экспериментальные исследования электронных спектров
CuAg
и
CuAu
в газовой фазе в печи Кинга были проведены в рабо
-
тах
[11].
Были получены только колебательные постоянные для элек
-
тронных состояний
X
1
Σ
+
,
А
0
+
,
В
0
+
молекулы
CuAg
и состояний
X
1
Σ
+
+
,
А
0
+
,
В
0
+
,
С
1, D0
+
молекулы
CuAu.
Использование спектральной
техники низкого разрешения не позволило авторам получить враща
-
тельные постоянные
.
Их анализ и уточнение колебательных постоян
-
ных оказались возможными при использовании лазерных методик и
спектральной техники высокого разрешения
[12, 13].
Выбор полуэмпирической модели потенциальной кривой
.
В на
-
стоящее время наиболее точными считаются потенциальные кривые
,
рассчитанные с помощью метода Ридберга
–
Клейна
–
Риса
(
РКР
)
и его
модификаций
[1–10, 14–16].
Потенциальная кривая РКР не имеет аналитического вида
,
она
строится в виде набора классических поворотных точек для каждо
-
го экспериментально наблюдаемого колебательного уровня энергии
.
Основной причиной
,
ограничивающей использование потенциалов
РКР
,
является отсутствие достаточного количества спектроскопиче
-
ских данных
,
необходимых для их построения
,
особенно вблизи дис
-
соционного предела
.
Наряду с потенциальными кривыми РКР ши
-
роко используются различные аналитические потенциалы
,
среди ко
-
торых наибольшее распространение получил трехпараметрический
потенциал Морзе
[14, 15]:
U
(
r
) =
D
e
(1
−
exp(
−
αq
))
2
,
(1)
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2004.
№
1 73
