Previous Page  2 / 11 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 2 / 11 Next Page
Page Background

Спектроскопические постоянные для основных электронных со-

стояний гомоядерных (Li

2

, Na

2

, K

2

, Rb

2

, Cs

2

) и гетероядерных (NaLi,

NaK, NaRb, NaCs, KRb, RbCs, CsK, CsLi, RbLi) димеров атомов ще-

лочных металлов и молекулярных ионов (Li

+

2

, Li

2

, Na

+

2

, K

+

2

, Cs

+

2

) были

рассчитаны в работах [4–10], для возбужденных электронных состо-

яний гомоядерных димеров щелочных металлов — в работах [11–15].

Расчеты проводились квантово-химическим методом на основе полу-

эмпирических потенциальных кривых. Радиационные параметры для

димеров лития, натрия, калия, рубидия и цезия определены в работах

[11, 16–18]. Сравнение результатов расчета спектроскопических посто-

янных и радиационных параметров с экспериментальными данными

показало эффективность метода расчета. В настоящей работе анало-

гичный метод применен для расчета спектроскопических постоянных

и радиационных параметров электронного перехода

B

1

Π

X

1

Σ

+

моле-

кулы

39

K

85

Rb. Система полос

B

1

Π

X

1

Σ

+

молекулы KRb расположе-

на в спектральной области 14 400. . . 15 650 см

1

. Экспериментальные

исследования выполнены с использованием лазерных методик и спек-

тральной техники высокого разрешения [19–21]. Были получены коле-

бательные и вращательные постоянные, необходимые для построения

полуэмпирических потенциальных кривых основного и возбужденно-

го состояний.

Построение потенциальных кривых.

Для построения потенци-

альной кривой основного состояния использована сложная модель,

состоящая из нескольких функций, хорошо описывающих различ-

ные участки потенциальной кривой. Нижний участок потенциальной

кривой аппроксимирован функцией возмущенного осциллятора Мор-

зе (ВМ)

U

(

R

) =

V

e

(

y

2

+

X

n

=4

b

n

y

n

)

, где

y

= 1

exp[

ρ

(

R

R

e

)]

;

R, R

e

— межъядерное расстояние и равновесное межъядерное рассто-

яние;

V

e

, ρ, b

n

— параметры потенциальной функции ВМ.

В средней части потенциальной кривой, которая представляет

собой экспериментально исследованный диапазон колебательных

квантовых чисел, использовался потенциал Ридберга – Клейна – Риса

(РКР). Потенциальная кривая РКР не имеет аналитического вида, она

строится в виде набора классических поворотных точек

R

max

и

R

min

для экспериментально изученных колебательных уровней энергии.

При больших расстояниях между ядрами атомов применена функция

U

(

R

) =

D

e

X

C

n

R

n

Δ

U

обм

(

R

)

,

(1)

где

D

e

— экспериментальная энергия диссоциации;

C

n

— параметры

функции,

n

= 6

,

8

,

10

,

12

;

Δ

U

обм

(

R

)

— потенциал обменного взаимо-

действия атомов. Для аппроксимации области потенциальной кривой,

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 6

53