Previous Page  5 / 11 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 5 / 11 Next Page
Page Background

Таблица 2

Сравнение результатов расчета молекулярных постоянных, см

1

,

с экспериментальными данными

Молекулярные постоянные

B

1

Π

X

1

Σ

+

ω

e

61,262/61,256

75,846/75,842

ω

e

x

e

0,2116/0,2089

0,230/0,230

ω

e

y

e

2,89(– 3)/2,87(– 3)

– 3,7(– 4)/– 3,9(– 4)

ω

e

z

e

– 1,037(– 4)/– 1,031(– 4)

– 3,7(– 6)/– 3,1(– 6)

B

e

0,03289/0,03288

0,03815/0,03813

α

e

7,62(– 5)/7,41(– 5)

1,21(– 4)/1,20(– 4)

γ

e

– 1,11(– 5)/– 1,13(– 5)

– 7,3(– 7)/– 7,4(– 7)

D

e

3,78(– 8)/3,79(– 8)

3,85(– 8)/3,86(– 8)

H

e

5,4(– 14)/5,7(– 14)

∗∗

3,7(– 14)/3,7(– 14)

∗∗

В числителе приведены значения, рассчитанные на основе эмпирических потенци-

альных кривых, в знаменателе — экспериментальные данные.

* и ** — центробежные постоянные

D

e

и

H

e

, вычисленные с использованием экс-

периментальных данных по эмпирическим выражениям Кратцера и Кэмбла.

значения вращательных постоянных — на 0,03 и 0,05%. Значения

центробежных постоянных (см. табл. 2) определяются по выражению

Кратцера [22]

D

e

=

4

B

3

e

ω

2

e

(3)

и выражению Кэмбла [23]

H

e

=

2

D

e

(12

B

2

e

α

e

ω

e

)

3

ω

2

e

.

(4)

Значения

D

e

и

H

e

, рассчитанные по соотношениям (3) и (4) (см.

табл. 2), отличаются от значений, полученных с помощью потенци-

альных кривых на 0,3 и 5% соответственно.

Расчет радиационных параметров.

Расчет радиационных пара-

метров для перехода

B

1

Π

X

1

Σ

+

проведен на основе построенных эм-

пирических потенциальных кривых. Для электронного колебательно-

го вращательного перехода двухатомной молекулы коэффициент Эйн-

штейна для спонтанного излучения

A

v

0

,j

0

v

00

,j

00

, с

1

, и сила осциллятора для

поглощения

(

f

v

0

,j

0

v

00

,j

00

)

погл

(безразмерная величина), связаны с зависимо-

стью дипольного момента электронного перехода от межъядерного

расстояния

R

e

(

r

)

и определяются по выражениям [24]:

A

v

0

,j

0

v

00

,j

00

= 2

,

026

10

6

(

ν

v

0

,j

0

v

0

,j

00

)

3

(2

δ

0

,

Λ

0

00

)

(2

δ

0

,

Λ

00

)

×

×

[

h

ψ

v

0

,j

0

(

r

)

|

R

e

(

r

)

|

ψ

v

00

,j

00

(

r

)

i

]

2

S

j

0

j

00

2

j

0

+ 1

;

(5)

56

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 6