Previous Page  6 / 13 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 6 / 13 Next Page
Page Background

С.Т. Суржиков

38

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2016. № 5

Отметим эквидистантность фронта ударной волны форме обтекаемой по-

верхности. Изменение давления в сжатом слое по нормали к поверхности не-

значительно, а вдоль поверхности — достаточно заметно (рис. 5).

Распределение поступательной температуры в сжатом слое крайне неодно-

родно. По направлению к поверхности сразу за фронтом ударной волны наблю-

дается резкое возрастание поступательной температуры, обусловленное резким

увеличением частоты столкновений частиц. На рис. 4,

б

эта область течения хоро-

шо идентифицируется узкой полоской на внешней границе сжатого слоя. Следом

за указанной областью образуется релаксационная зона переднего фронта ударной

волны, в которой начинают протекать разнообразные химические реакции, вклю-

чая реакции диссоциации и ионизации. В этой области течения не успевает уста-

новиться термическое равновесие по внутренним степеням свободы.

В соответствии с рис. 6,

а

в релаксационной области температуры колеба-

тельных степеней свободы молекул N

2

, O

2

и NO различаются весьма заметно.

Термическое равновесие устанавливается на расстоянии около 25 см от поверх-

ности. В основной части сжатого слоя (зона сжатого слоя

х

3…23 см) поступа-

тельная и колебательные температуры практически не изменяются. В области

пограничного слоя температура резко падает до

w

T

2000 K.

Согласно двумерному полю, приведенному на рис. 4,

в

,

в значительной ча-

сти сжатого слоя течение дозвуковое. Звуковая линия на этом рисунке специ-

ально выделена.

Отмеченные закономерности сильно зависят от исследуемой точки траек-

тории. Распределение поступательной и колебательных температур вдоль кри-

тической линии тока для пятой точки траектории показано на рис. 6,

б

. Темпе-

ратура в сжатом слое здесь не превышает 3500 K, а релаксационная зона оказы-

вается более протяженной, чем в предыдущем случае — приблизительно 5 см.

Как и ранее, наибольшее время колебательной релаксации наблюдается для мо-

лекулярного азота, что в значительной степени определяется заданием констант

колебательной релаксации, взятых из работы [18].

Рис. 5.

Распределение давления вдоль

лобовой поверхности аэродинами-

ческого щита для первой (

1

), второй (

2

),

третьей (

3

), четвертой (

4

), пятой (

5

),

шестой (

6

) и седьмой (

7

) точек

траектории