на стенках. Больш´ий эффект начинают оказыватьпоперечные акусти-
ческие колебания.
Отметим, что из-за роста температуры горючего при движении
пламени по каналу ширина фронта пламени уменьшается [19], а сле-
довательно, уменьшается и критический масштаб
λ
С
. Таким образом,
если на начальной стадии горения ширина узкого канала меньше кри-
тического значения
λ
С
, то с развитием горения критический размер
λ
С
может статьменьше ширины канала. В результате реализуются усло-
вия для возможного возникновения неустойчивости Дарье–Ландау. В
дальнейшем, однако, горение в узких каналах рассматривать не будем,
так как указанные выше стабилизирующие факторы, как правило, пре-
пятствуют значительному ускорению горения. К тому же каналы столь
малой ширины (
∼
1
мм) представляются малозначимыми с практиче-
ской точки зрения.
На рис. 2 представлена эволюция фронта водородно-воздушного
и водородно-кислородного пламен в каналах шириной 5 мм и 25 мм.
Согласно принятой классификации канал шириной 5 мм можно рас-
сматриватькак средний, а канал шириной 25 мм — как широкий, что
ниже получит дополнительное обоснование. Видно, что отличие в хи-
мическом составе горючего приводит не только к количественному,
но и к качественному различию в картине распространения пламени.
Рис. 2. Эволюция водородно-воздушного (
1
,
3
) иводородно-кислородного (
2
,
4
)
пламен в каналах длиной 0,1 м и шириной 5 мм (
1
,
2
) и25 мм (
3
,
4
). Изолинии
концентрации, отвечающие положению фронта пламени, соответствуют
временн ´ым интервалам 500 мкс (
1
,
3
) и 50 мкс (
2
,
4
)
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 1
31
