Z
= 126
элемент
342
126
Ubh
216
[5, 6]. Он не является дважды магическим,
значительно отдален от среднихядер, вследствие чего может оказаться
более короткоживущим, чем элемент
298
114
Fl
184
. Дважды магический 126-
й элемент сильно перегружен протонами и вряд ли будет долгоживу-
щим [2, 5, 6]. Таким образом, при переходе к актиноидам за “отмелью”,
образованной долгоживущими изотопами тория и урана, следует дру-
гая, “более глубокая отмель”, сформировавшаяся вокруг ядра
298
114
Fl
184
,
затем — еще одна, более глубокая с центром в ядре
342
126
Ubh
216
, возмож-
но, вытянутым в сторону увеличения числа нейтронов [6]. В итоге
самым тяжелым стабильным нуклидом может оказаться нуклид
209
Bi
и никакихобластей стабильности может и не быть: на ихпредполага-
емом месте на диаграмме
N
–
Z
расположены всего лишь “отмели”. По
мере возрастания массового числа (по крайней мере, пока структура
ядра не будет представлять собой полупузырь или пузырь и пока не
повлияет гравитационное взаимодействие при переходе к сверхтяже-
лым ядрам — нейтронным звездам) эти “отмели” будут расположены
все глубже, т.е. периоды полураспада ядер, составляющихих, будут
все меньше.
Следовательно, существует узкая “полоса” (в координатах
N
–
Z
)
стабильныхядер, 52 стабильныхнуклида, расположенныхв виде 52
островков в непосредственной близости от нее, и несколько “отме-
лей”, с центрами
232
Th и
238
U, которые соответствуют деформиро-
ванным четно-четным ядрам с максимальным собственным квадру-
польным электрическим моментом (сливающихся в одну “отмель”),
дважды магическому
298
Fl и магическому
342
126
Ubh
216
. Последние две
“отмели” принято называть островами стабильности. Центры этих
“отмелей” лежат на кривой
1
в координатах
N
–
Z
(см. рис. 2) или в
непосредственной близости от нее (
232
Th,
238
U). В некотором отдале-
нии от кривой электроядерного равновесия
1
расположены и другие
“отмели”, сформировавшиеся вокруг дважды магическихядер, напри-
мер
132
Sn. По мере отдаления от этой кривой период полураспада
дважды магическихядер заметно уменьшается. Кроме того, если при-
надлежность к магическим числам
Z
= 114
не удастся подтвердить
экспериментально, то нуклид
298
Fl будет гораздо менее короткоживу-
щим (слабо деформирован), чем нуклиды
232
Th и
238
U. Вблизи границ
нуклонной стабильности среднее время жизни ядер, в том числе два-
жды магических, незначительно превышает среднее время ядерного
взаимодействия. Такие ядра формально относят к несуществующим.
Если тенденция, связанная с уменьшением периода
Т
1
/
2
при увели-
чении массового числа для дважды магическихядер и сильно дефор-
мированныхядер, находящихся в квазистационарном состоянии, со-
хранится (пока не проявятся другие, возможно, не известные факторы
стабилизации), то может оказаться бесполезным стремиться получить
стабильные нуклиды из числа трансактиноидов. Однако в практиче-
ском использовании такихнуклидов долгоживучесть и стабильность
не имеют принципиальныхразличий.
50
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 4
