Заключительные замечания.
Полагают, что дважды магические
ядра наиболее устойчивы. Анализ современныхбиблиотек ядерных
данныхпоказывает, что роль заполненности ядерныхоболочек в
устойчивости атомныхядер сильно преувеличена [7, 8]. Действи-
тельно, магические и дважды магические ядра наиболее устойчивы,
но только при условии равновесия ядерных, электромагнитных сил
и сил слабого взаимодействия. Это соответствует отношению чисел
нейтронов и протонов в ядре, определенному по полуэмпирической
формуле (1). При этом не ставится под сомнение применимость со-
временныхмоделей ядра, основанныхна его оболочечной структуре.
Заполненность ядерныхоболочек — второй по степени значимости
фактор стабилизации после равновесия электроядерныхсил в ядре.
Например, дважды магические ядра
56
Ni,
132
Sn,
196
Pb должны быть
наиболее устойчивыми (долгоживущими или стабильными), но явля-
ются короткоживущими, так как находятся на некотором отдалении
от кривой, построенной по соотношению (1) в координатах
N
–
Z
(см.
рис. 2,
а
). Дважды магический нуклид
208
Pb стабилен, что связано
не только с заполненностью ядерныхоболочек, но и с оптимальным
соотношением
N/Z
.
Физиками предсказано существование двухостровов стабиль-
ности, сформировавшихся вокруг дважды магических ядер 114-го
(
298
114
Fl
184
) и 126-го (
310
126
Ubh
184
) элементов. Для дважды магического
ядра
298
114
Fl
184
выполняется соотношение (1), и по этим двум причинам
(заполненность оболочек и равновесие электроядерныхсил) нуклид
может оказаться долгоживущим. Ядро
310
126
Ubh
184
расположено на за-
метном отдалении от кривой
1
в координатах
N
–
Z
и, несмотря на
заполненность ядерныхоболочек может оказаться короткоживущим.
Совместное использование оболочечной, обобщенной и микроско-
пической моделей позволяет сделать вывод: наиболее устойчивые ядра
характеризуются нулевым (магические ядра) или максимальным (де-
формированные) собственным квадрупольным электрическим момен-
том
Q
. Для тяжелыхядер теоретически и экспериментально опреде-
ленные значения
Q
максимально различаются. Погрешности экспери-
ментального определения момента
Q
также максимальны для тяжелых
ядер. Однако это проблемы не моделей ядра, а точности эксперимен-
тального определения значения
Q
.
При дальнейшем развитии оболочечной, обобщенной и микроско-
пической моделей ядра возникают некоторые проблемы. Так, соглас-
но электродинамической модели Лукаса–Райдина и модели Полина,
существует большое число дополнительныхмагических(и полумаги-
ческих) чисел, т.е. чисел, соответствующих заполненности протонных
или нейтронныхоболочек в ядре [13–18]. Повышенную устойчивость
атомныхядер можно объяснить, не вводя дополнительные магические
числа.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 4
51
