Предлагаемые в настоящей статье треугольники стабильности в
координатах
N
–
Z
позволяют качественно прогнозировать физические
свойства еще не открытых(не полученныхэкспериментально) атом-
ныхядер в терминах“стабильный”, “долгоживущий”, “короткоживу-
щий”, “несуществующий нуклид”. Для четкого количественного опре-
деления, например периода полураспада, требуются эксперименты.
Современные математические модели ядра при ихкомплексном ис-
пользовании не позволяют точно экспериментально устанавливать пе-
риод полураспада неизученныхнуклидов. Теоретически полученный
период полураспада
132
Sn составляет 40 с, экспериментальный — около
4 с. Точность теоретического определения периода полураспада
298
Fl
также невелика (по оценкам Оганесяна, от несколькихмиллионов до
несколькихмиллиардов лет). Это получено на основе современных
математическихмоделей ядра и при интерполяции с хорошей точ-
ностью известныххарактеристик более легкихизотопов флеровия, и
некоторыхболее тяжелыхнуклидов, синтезированныхв последние
годы в лабораторияхмира.
Выводы.
1. Роль заполненности ядерныхоболочек в стабилизации
атомныхядер сильно преувеличена. Основной фактор заполненности
ядерныхоболочек — равенство нулю собственного квадрупольного
электрического момента
Q
. Все остальные факторы — не причины
устойчивости, а следствия. Сильно деформированные ядра (
Q
→
max
)
в квазистационарном состоянии, как и дважды магические, характе-
ризуются повышенной устойчивостью. Деформированное состояние
ядра может оказаться более значимым фактором стабилизации, чем
заполненность ядерныхоболочек.
2. Заполненность ядерныхоболочек и существование сильно де-
формированного квазистационарного состояния — необходимое, но не-
достаточное условие устойчивости нуклида по отношению к электро-
ядерному взаимодействию. Достаточное условие устойчивости
Q
= 0
или
Q
→
max
и оптимальное отношение
N/Z
(1) с точностью до
четности чисел
N
и
Z
.
3. Заполненность разныхоболочек вносит неодинаковый вклад в
стабилизацию ядер. В результате существуют разные дважды магиче-
ские ядра с одинаковой (сферической) формой, одинаковые некоторые
квантовые числа, отличающиеся по свойствам (
Т
1
/
2
, сечениям ядер-
ныхи фотоядерныхреакций), в том числе не связанным с различием
массовыхчисел.
4. Стабильность или наибольшую устойчивость элементов можно
объяснить, не вводя дополнительныхмагическихи полумагических
чисел.
5. Околомагические ядра со значением
N/Z
, далеким от оптималь-
ного (1), могут оказаться более долгоживущими, чем магические по
причине перехода от
α
- (для магическихядер) к
β
-радиоактивности.
52
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 4
