вариационного расчета выбиралась в виде
n
(
~r
) =
n
0
A
(
a
) 1
−
e
−
a
ch
a
r
R
, r
6
R
;
n
0
A
(
a
) sh(
a
)
e
−
a
r
R
, r > R,
где
a
— вариационный параметр. Величина
r
представляет собой рас-
стояние от центра частицы; нормировочная постоянная
А
(
а
)
опреде-
ляется требованием электронейтральности частицы:
A
(
a
) =
a
2
a
2
+ 6
.
Зависящие от
n
(
~r
)
составляющие поверхностной энергии сфери-
ческой частицы
σ
(
R
)
могут быть аппроксимированы выражениями
σ
T
[
n
] =
C
T
R
(
n
0
A
(
a
))
5
3
1
3
−
0
,
572
a
+
1
,
822
a
2
−
1
,
495
a
3
−
1
3
C
T
n
5
3
0
R
+
+
n
0
A
(
a
)
λ
R
0
,
693
a
+ 0
,
836 +
1
,
074
a
;
(5)
σ
XC
[
n
] =
σ
X
[
n
] +
σ
C
[
n
];
σ
X
[
n
] =
C
X
R
(
n
0
A
(
a
))
4
3
1
3
−
0
,
339
a
+
1
,
75
a
2
−
0
,
984
a
3
−
1
3
C
X
n
4
3
0
R
;
σ
C
[
n
] =
C
C
R
(
n
0
A
(
a
))
7
6
1
3
−
0
,
188
a
+
1
,
808
a
2
−
0
,
599
a
3
−
1
3
C
C
n
7
6
0
R
;
(6)
σ
ES
[
n, ρ
] = 2
πn
2
0
R
a
3
1
2
+
3
,
55
a
−
7
a
2
+
24
a
3
−
24
a
4
;
(7)
σ
PS
[
n
] =
1
12
R
a
4
C
T
n
5
3
0
+ 2
C
X
n
4
3
0
+
C
C
n
7
6
0
a
2
+ 2
a
+ 2
a
2
+ 2
;
(8)
σ
(
R
) =
σ
T
[
n
] +
σ
XC
[
n
] +
σ
ES
[
n
] +
σ
PS
[
n
]
.
(9)
В пределе больших
R
приходим к выражению для поверхностной
энергии
σ
(
R
) =
πn
2
0
R
a
3
−
−
0
,
2387
CTn
5
3
0
+ 0
,
1723
CXn
4
3
0
+ 0
,
1047
CTn
7
6
0
R
a
+
+ 0
,
693
λn
0
a
R
,
(10)
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 2
43
