Таблица 5
Параметры расчетных случаев
№
H
, км
V
∞
, м/с
M
∞
T
∞
, K
α
, град
Θ
, град Re
∞
, м
−
1
R
n
, м
T
w
, K
1 45 4500 13,64 271,28 0 11,02 517218 0,04
T
w1
= 2300
T
w2
= 1100
2 75 6807 23,89 202,06 0
9,5 22548 0,04
T
w1
= 500
T
w2
= 300
3 70,104 8059,4 27,18 218,79 0
9
51454 0,1524 1000
На рис. 4–11 приведены результаты расчетов режимов 1, 2 и их
сравнение с данными, полученными при использовании метода, изло-
женного в работе [2]. Число Стантона имеет вид
St
=
q
w
ρ
∞
V
∞
(
H
∞
−
h
w
)
,
где
q
=
λ
∂T
∂n
w
— тепловой поток,
λ
— коэффициент теплопровод-
ности,
H
∞
=
γ
γ
−
1
P
∞
ρ
∞
+
V
2
∞
2
— полная энтальпия газа в однородном
набегающем потоке.
Сравнивая расчеты, проведенные для неравновесного течения и
совершенного газа, можно отметить, что отличия тепловых потоков
для первого режима (см. рис. 4) достигают 10% в области “ложки”,
увеличиваясь до 20% далее по длине конуса. Для второго режима
Рис. 4. Распределение числа Стантона:
режим течения 1; высота полета 45 км; число Маха М= 13,64;
•
— данные по методу
работы [2];
N
— неравновесный расчет;
— расчет по модели совершенного газа
90
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 1
