Здесь учтено, что при
n
2
<
0
|
n
2
|
=
−
n
2
и
μ
=
−
1
. Подставляя
выражения для проекций напряженностей магнитного поля из (11) и
(12) в граничные условия (4), получаем
n
1
(
P
k
+
N
k
) =
−
n
2
L
k
;
n
1
cos
ϕ
(
N
?
−
P
?
) =
n
2
cos
αL
?
.
(13)
Соответственно амплитудные коэффициенты принимают вид
r
?
=
N
?
P
?
=
n
1
cos
ϕ
+
n
2
cos
α
n
1
cos
ϕ
−
n
2
cos
α
;
t
?
=
L
?
P
?
=
2
n
1
cos
ϕ
n
1
cos
ϕ
−
n
2
cos
α
;
r
k
=
N
k
P
k
=
−
n
2
cos
ϕ
−
n
1
cos
α
−
n
2
cos
ϕ
+
n
1
cos
α
;
t
k
=
L
k
P
k
=
2
n
1
cos
ϕ
n
1
cos
α
−
n
2
cos
ϕ
.
(14)
Для коэффициентов отражения имеем
R
?
=
N
?
P
?
2
=
n
1
cos
ϕ
+
n
2
cos
α
n
1
cos
ϕ
−
n
2
cos
α
2
;
R
k
=
N
k
P
k
2
=
−
n
2
cos
ϕ
−
n
1
cos
α
−
n
2
cos
ϕ
+
n
1
cos
α
2
.
(15)
Полученные формулы позволяют рассчитывать амплитудные ко-
эффициенты отражения и прохождения и полные коэффициенты от-
ражения при переходе электромагнитной волны из “правой” среды в
“левую”.
В случае вещественных показателей преломления формулы (14),
(15) можно записать в виде
r
?
=
N
?
P
?
=
n
1
cos
ϕ
− |
n
2
|
cos
α
n
1
cos
ϕ
+
|
n
2
|
cos
α
;
t
?
=
L
?
P
?
=
2
n
1
cos
ϕ
n
1
cos
ϕ
+
|
n
2
|
cos
α
;
r
k
=
N
k
P
k
=
|
n
2
|
cos
ϕ
−
n
1
cos
α
|
n
2
|
cos
ϕ
+
n
1
cos
α
;
t
k
=
L
k
P
k
=
2
n
1
cos
ϕ
|
n
2
|
cos
ϕ
+
n
1
cos
α
;
(16)
R
?
=
N
?
P
?
2
=
n
1
cos
ϕ
− |
n
2
|
cos
α
n
1
cos
ϕ
+
|
n
2
|
cos
α
2
;
R
k
=
N
k
P
k
2
=
|
n
2
|
cos
ϕ
−
n
1
cos
α
|
n
2
|
cos
ϕ
+
n
1
cos
α
2
.
(17)
50
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2011. № 1
