Рис
. 1.
Функции
cos
p
θ
Для описания распространения лазерных пучков в земной атмосфе
-
ре и рассеяния на неровной поверхности используют статистический
(
в случае турбулентной атмосферы
)
и феноменологический
(
в случае
аэрозольной атмосферы
)
подходы
.
В первом случае за основу теории
принимают волновое уравнение или эквивалентные ему интегральные
представления и исследуют изменения статистических характеристик
волнового поля при распространении в среде и рассеянии на поверхно
-
сти
.
При феноменологическом подходе теорию строят на представле
-
ниях лучевой оптики
(
на основе фотометрических величин
)
и приме
-
няют уравнение переноса излучения
.
Будем для определенности использовать первый подход
.
Строгое
решение задачи отражения оптического пучка от неровной поверхно
-
сти в случайно неоднородной среде
(
турбулентной атмосфере
)
связано
с большими вычислительными трудностями
.
Чтобы обойти эти труд
-
ности
,
используют оптическую теорему взаимности для функции то
-
чечного источника в турбулентной атмосфере
[12]
и вводят понятие
фиктивного источника с параметрами приемника
(
размер передающей
апертуры такого источника равен размеру приемного объектива
,
а угол
расходимости излучения источника
—
угловому полю зрения прием
-
ной оптической системы
) [1, 2].
При таком подходе задача отражения
оптического пучка от неровной поверхности в атмосфере преобразует
-
ся в две задачи
:
распространения излучения на трассе
“
источник
—
по
-
верхность
”
и распространения излучения на трассе
“
фиктивный источ
-
ник
—
поверхность
”,
решение которых гораздо проще
.
В этом случае
интегральное выражение для мощности
Р
,
регистрируемой приемни
-
82
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2004.
№
3
