электрических зарядов и “магнитных” зарядов, т.е. существует опре-
деленное соответствие физической природы рассматриваемого поля и
заряда (скалярного источника поля), его порождающего.
Векторный источник электростатического поля определен объем-
ной плотностью “магнитных” токов, а векторный источник магнитно-
го поля — объемной плотностью электрических токов. Легко заметить,
что электрическое поле, в частности, порождается токами иной физи-
ческой природы так же, как и магнитное поле, в частности, порожда-
ется токами электрической природы.
Указанная скрытая симметрия уравнений электро- и магнито-
статики будет использована для установления структуры уравнений
классической электродинамики.
Далее рассмотрим положения, принимаемые в качестве постула-
тов, определяющие содержание и структуру системы уравнений клас-
сической электродинамики.
Первый постулат.
Согласно эвристическим рассуждениям, ка-
ждое из стационарных рассматриваемых полей
~E
и
~B
“неполно” в
том отношении, что первое не имеет отличного от нуля векторного
источника поля, а второе — отличного от нуля скалярного источника
поля. В условиях магнитостатики и электростатическое поле, и маг-
нитное поле представляются некоторыми специфическими частными
реализациями более общих векторных полей, обладающих полным
набором отличных от нуля источников поля.
Возникает идея, что объединение этих полей в единое целое (элек-
тромагнитное поле) будет обладать как скалярным, так и векторным
источником поля. Это (можно надеяться) объединение будет более
полно описывать электромагнитные явления. Теория переменного во
времени электромагнитного поля может считаться построенной, если
установлены плотности скалярных и векторных источников элек-
тромагнитного поля. Таким образом, принципиально устанавливается
структура основных уравнений классической электродинамики
, т.е.
система уравнений классической электродинамики должна содержать
четыре уравнения:
1) для дивергенции напряженности электрического поля;
2) для дивергенции магнитной индукции;
3) для ротора напряженности электрического поля;
4) для ротора магнитной индукции.
Последующий переход к более удобной форме записи системы уравне-
ний классической электродинамики с использованием векторов элек-
трического смещения
~D
и напряженности магнитного поля
~H
не ме-
няет суть дела.
44
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2014. № 3
