Рис
. 3.
Отношение истинной функции
f
распределения электронов по энергиям
к максвелловской
f
м
(
T
e
= 12
·
10
3
K
,
n
0
= 2
·
10
14
см
−
3
):
а
—
при разных концентрациях электронов и фиксированном отклонении заселен
-
ности резонансного уровня от равновесного значения для
γ
= 0
,
2
;
n
e
= 10
11
(
1
),
5
·
10
11
(
2
),
2
·
10
12
(
3
),
10
13
(
4
)
см
−
3
;
б
—
при различном отклонении заселенно
-
сти резонансного уровня от равновесного значения и фиксированной концентрации
электронов для
n
e
= 5
·
10
11
см
−
3
;
γ
= 0
,
1
(
1
); 0,3 (
2
); 0,6 (
3
); 0,9 (
4
)
Для зависимостей
,
представленных на рис
. 3,
б
,
параметром являет
-
ся отношение заселенностей уровней
γ
,
при этом зафиксированы засе
-
ленность основного состояния и концентрация электронов
.
При изме
-
нении
γ
от
0,1
до
0,9
вследствие возрастания роли неупругих столкно
-
вений второго рода происходит восполнение количества частиц в обла
-
сти высоких энергий функции распределения
,
и при
γ
= 0
,
9
эта функ
-
ция отличается от максвелловской не более
,
чем на
10 %.
В области
0
,
1
< γ <
0
,
9
неравновесность функции распределения может быть
значительной
(
см
.
кривые
2, 3
).
В соответствии с описанным видом функции распределения истин
-
ные скорости процессов электронного возбуждения и ионизации будут
отличаться от равновесных тем больше
,
чем сильнее указанная функ
-
ция отличается от максвелловской и чем больше пороги процессов
,
т
.
е
.
чем значительнее число электронов с неравновесным распределением
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2004.
№
4
61
