рактерными значениями их ширин в плазме разрядов
[27].
В результа
-
те выясняется
,
что линия изотопа
Hg
201
с верхним уровнем
,
имеющим
квантовое число результирующего момента
F
= 5
/
2
,
и линия изотопа
Hg
199
с верхним уровнем
,
имеющим квантовое число результирующе
-
го момента
F
= 1
/
2
,
могут быть объединены в одну линию с линией
изотопа
Hg
204
;
линия изотопа
Hg
201
с верхним уровнем
,
имеющим кван
-
товое число результирующего момента
F
= 3
/
2
,
может быть объедине
-
на с линией
Hg
198
;
также объединяются линии изотопов
Hg
201
и
Hg
199
с верхними уровнями
,
имеющими квантовые числа результирующего
момента
F
= 1
/
2
и
F
= 3
/
2
соответственно
.
Принимая концентра
-
ции изотопов на уровнях сверхтонкой структуры пропорциональными
их статистическим весам
,
можно получить пятикомпонентную смесь
изотопов с разнесенными неперекрывающимися линиями
.
Уравнения модели
,
включающие уравнения энергии для электронов
и тяжелых частиц
,
непрерывности для заряженных частиц и для возбу
-
жденных атомов ртути
,
а также ряд замыкающих соотношений в вари
-
анте
,
удобном для дальнейшей обработки в соответствии с процедурой
интегро
-
интерполяционного метода при получении разностных схем
,
имеют следующий вид
:
−
1
Rz
d
dz
(
zF
e
)
−
1
Rz
d
dz
z
µ ³
5
2
kT
e
+
I
´
J
e
¶
+
σE
2
−
−
n
e
X
j
3
2
k
(
T
e
−
T
)2
m
e
m
j
ν
ej
−
X
m
E
m
˙
n
m
−
div
~F
и
= 0
,
(26)
~F
e
=
−
λ
e
R
dT
e
dz
,
(
27
)
−
1
Rz
d
dz
(
zF
h
) +
n
e
X
j
3
2
k
(
T
e
−
T
)
·
2
m
e
m
j
ν
ej
= 0
,
(
28
)
F
h
=
−
λ
h
R
dT
dz
,
(
29
)
1
Rz
d
dz
zJ
e
=
n
e
µ X
n
n
n
α
n
+
X
n
n
n
X
j>n
g
α
n
−
j
)
−
n
3
e
X
n
β
n
−
−
X
n
X
j>n
g
n
j
(
n
e
β
j
−
n
+
A
jn
)
,
(30)
J
e
=
−
D
d
dr
µ
n
e
T
e
µ
1 +
T
T
e
¶¶
,
(31)
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2004.
№
4
57
