плавких веществ. Найденные параметры, хорошо описывающие экс-
периментально наблюдаемые зависимости для графита и некоторых
тугоплавких веществ, приведены в табл. 1.
Таблица 1
Параметры теплоемкости тугоплавких веществ
Вещество
A
, Дж
/
(
моль
∙
K
)
α T
d
, K
γ,
10
−
2
Дж
/
(
моль
∙
K
2
)
D θ
С, графит
17,68
1,481 2247
0,488
1,466 0,02
Mn
3
C
236,6
2,366 473,2
4,514
12,0 8,17
Cr
3
C
2
267,8
2,426 691,5
3,952
13,28 8,95
B
4
C
281,5
2,529 1359
1,352
13,39 8,59
Mo
3
Si
247,6
2,591 435,2
4,353
11,5 6,57
TiC
158,9
3,186 841,8
0,321
6,0 1,77
VC
126,0
3,304 662,5
1,401
4,59 0,78
SiC
140,7
3,288 1039
0,881
5,15 1,13
Как и следовало ожидать, усложнение стехиометрического состава
влияет на динамическую размерность
D
: для сложных кристаллов
параметр
D
в несколько раз больше размерности
D
= 3
.
Теплоемкость оксидных стекол.
Силикатные стекла и ряд оксид-
ных кристаллов плохо проводят электрический ток. Поэтому в модели
[4] нет необходимости учитывать электронную компоненту теплоем-
кости, например, для кварца, кристобаллита, рутила и анатаза.
На рис. 3 приведены рассчитанные и экспериментальные данные
о теплоемкости кварца, кристобаллита и анатаза. Соответствующие
параметры теплоемкости оксидных стекол отражены в табл. 2.
Рис. 3. Расчетные и экспериментальные [7] теплоемкости оксидных стекол:
1
— анатаз (
TiO
2
);
2
— кварц (
SiO
2
);
3
— кристобаллит (
SiO
2
)
46
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2011. № 2
