Background Image
Previous Page  3 / 20 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 3 / 20 Next Page
Page Background

осцилляции трансляционного, дыхательного и аксионного типов. Со-

ответственно в вакууме должны присутствовать аналоги акустических

и оптических фононов, характерные для сложных кристаллических

структур.

В настоящей работе проанализированы свойства различных ти-

пов бозе-частиц, присутствующих в материальных средах и в ваку-

уме. Бозе-частицы вакуума соответствуют осцилляциям вакуумных

кластеров, возникших в результате размягчения определенных типов

колебаний (мод) исходного вакуума и являются аналогами извест-

ных в динамике кристаллических решеток мягких мод, индуцирую-

щих структурные фазовые переходы в сегнетоэлектриках, сегнетоэла-

стиках и мультиферроиках. В работе проанализированы зависимости

энергии от импульса (законы дисперсии) различных типов бозонов и

процессы неупругого взаимодействия между ними, включая эффект

фотон-бозонной конверсии, исследовавшийся ранее в теоретических

и экспериментальных работах [3, 4] .

Бозе-частицы в материальных средах.

Известными бозе-части-

цами (квазичастицами) в кристаллах являются акустические и оптиче-

ские фононы, спектр которых определяется характером упругих вза-

имодействий между атомами или ионами, формирующими кристал-

лическую решетку. Полярные колебания кристаллических решеток

приводят к формированию гибридных электромагнитно-механических

волн. Соответствующие бозе-частицы называются решеточными поля-

ритонами [5, 6].

Закон дисперсии поляритонов в диэлектрических кристаллах по-

лучается на основе анализа уравнения Максвелла:

rot

~E

=

∂ ~B

∂t

;

rot

~H

=

∂ ~B

∂t

;

div

~D

= 0;

div

~B

= 0

.

(1)

Решение (1) ищется в виде плоских поперечных и продольных

электромагнитных волн:

~E

=

~E

0

exp

i

(

kr

ωt

)

.

(2)

В случае кубических немагнитных двухатомных кристаллов для

поперечных поляритонов имеет место уравнение:

div

~D

=

ε

0

, ε

(

ω

)

i

(

~k ~E

) = 0;

ε

(

ω

) =

ε

ω

2

l

ω

2

ω

2

0

ω

2

;

~E

~k

;

(3)

ω

2

=

c

2

0

k

2

(

ω

2

0

ω

2

)

ε

(

ω

2

l

ω

2

;

ω

2

±

=

ω

2

l

+

c

2

k

2

2

1

±

s

1

4

ω

2

0

c

2

k

2

(

ω

2

l

+

c

2

k

2

)

2

;

c

2

=

c

2

0

ε

.

38

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 1