4 / 20
Здесь
ε
0
= 8
,
85
∙
10
−
12
;
ε
∞
— высокочастотная диэлектрическая про-
ницаемость;
ω
l
и
ω
0
— нуль и полюс диэлектрической функции
ε
(
ω
)
.
Для продольных электромагнитных волн (
E
k
k
) из соотношения (3)
следует, что
ε
(
ω
) =
ε
(
ω
l
) = 0
, т.е. частота продольных электромагнит-
ных волн для рассматриваемой материальной среды
ω
=
ω
l
=
const.
Обычно полагается, что в вакууме
ε
(
ω
) = 1
. В соответствии с фор-
мулой (3) это предопределяет присутствие только поперечных волн.
Однако из уравнения Максвелла div
~D
=
iε
0
ε
(
~k ~E
) = 0
следует, что
присутствие продольных волн в вакууме обеспечивается при
ε
= 0
.
Спектр поляритонных волн экспериментально может быть иссле-
дован методом спонтанного комбинационного рассеяния (КР). Выбо-
ром геометрии рассеяния и поляризационных установок могут быть
выявлены поперечные (ТО) и продольные (LO) полярные моды. Вид
спектров КР на ТО и LO полярных фононах при определенных по-
ляризационных геометриях в монокристалле фосфида галлия с плос-
костями (100), (010) и (001) представлен на рис. 1 [5]. Малоугловое
спонтанное КР для образца фосфида галлия с плоскостью (111), пер-
пендикулярной направлению распространения луча возбуждающего
Рис. 1. Спектры КР на поперечных и продольных полярных модах в кристалле
фосфида галлия, соответствующие геометрии рассеяния
z
(
xz
)
y
, при которой
согласно правилам отбора проявляются и поперечные, и продольные моды (
а
),
геометрии рассеяния
z
(
xz
)
x
, при которой проявляются только поперечные
моды (
б
), геометрии рассеяния
x
(
zy
)
x
, при которой проявляются только
продольные моды (
в
)
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 1
39