Background Image
Previous Page  6 / 20 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 6 / 20 Next Page
Page Background

Рис. 3. Общий вид глобулярных фотон-

ных кристаллов, созданных на базе ис-

кусственных опалов (

а

) и фотография по-

верхности (111) глобулярного фотонного

кристалла, полученная с помощью элек-

тронного микроскопа (

б

)

рассеяния света в виде до-

полнительных сателлитов, обу-

словленных “партикулярным”

(particular), в частности глобу-

лярным, рассеянием света.

В настоящее время боль-

шой интерес для исследований

представляют фотонные кри-

сталлы [7, 8], характеризую-

щиеся наличием сверхструкту-

ры с периодом, сравнимым с

длиной волны электромагнит-

ного излучения видимого диа-

пазона. В частности, глобуляр-

ные фотонные кристаллы мо-

гут быть сформированы при

плотной упаковке диэлектри-

ческих шариков (глобул) оди-

накового размера в диапазоне

значений 200. . . 800 нм (рис. 3).

В спектре элементарных воз-

буждений фотонного кристал-

ла возникают дополнительные

частоты, соответствующие “дыхательным” осцилляциям глобул, из ко-

торых построен фотонный кристалл. В спектре КР такие осцилляции

приводят к появлению так называемого бозонного пика. Анализ спек-

тров КР, обусловленных “дыхательными” модами глобул (спектров

“партикулярного” рассеяния света), позволяет установить частоты та-

ких колебаний, их затухание и распределение глобул по размерам.

Дисперсионные кривые электромагнитных волн, рассчитанные для

глобулярного фотонного кристалла с диаметром глобул 250 нм, приве-

дены на рис. 4. Согласно рисунку, закон дисперсии электромагнитных

волн в фотонном кристалле существенно отличается от вакуумного.

Дисперсионным кривым соответствуют фотонно-подобные бозо-

ны. При этом в области малых волновых векторов и вблизи границы

зоны Бриллюэна закон дисперсии таких бозонов для третьей и вто-

рой дисперсионных ветвей аппроксимируется квазирелятивистскими

зависимостями

ω

2

3

=

ω

2

0

+

S

2

k

2

;

ω

2

2

=

ω

2

0

S

2

k

2

;

ω

2

2

=

ω

2

2

b

+

c

2

χ

2

;

χ

=

π

a

k.

При этом кривая

2

(см. рис. 4) характеризуется отрицательным показа-

телем преломления, так как направления групповой и фазовой скоро-

стей в этом случае оказываются взаимно противоположными. Фотоны

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 1

41