Background Image
Previous Page  5 / 7 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 5 / 7 Next Page
Page Background

векторов напряженностей электрического и магнитного полей впол-

не достаточно. Анализ на основе метода Пиппарда, использовавшего

предположение об эффективной проводимости, т.е. условие

σ

eff

=

γ

σ

0

k

00

l

,

(10)

где

σ

0

— проводимость на постоянном токе;

γ

— безразмерный мно-

житель (

γ

10

), который зависит от качества граничной поверхности

проводника; параметр

k

00

=

Im

(

k

)

был использован для оценки пара-

метра

k

L

через глубину скин-слоя. В введенных обозначениях глубина

скин-слоя, взятая из работы [1], составляет

1

k

00

=

c

2

l

2

πγσ

0

ω

1

/

3

.

(11)

Из уравнения (9) в случае предельно аномального скин-эффекта

для немагнитного металла (

μ

= 1

) имеем

1

k

00

=

c

2

l

2

πγσ

0

ω

4

lk

L

1

/

3

.

(12)

Тогда формулы (11) и (12) должны давать один и тот же результат.

Следовательно, запишем равенство

k

L

= 4

/l

. Поскольку величина

k

L

это волновое число пропагатора, корреляционная длина волны равна

λ

L

= (

πl

)

/

2

.

Используем формулу (10) для распространения предположения

Пиппарда на случай произвольной аномальности скин-эффекта с по-

мощью безразмерного параметра

Λ =

γ/

(

k

00

l

)

, который примем в

качестве аргумента функции

f

= 1

exp(

Λ)

.

Обобщенная формула для эффективной проводимости на случай

произвольной аномальности скин-эффекта имеет вид

σ

eff

=

σ

0

f

(Λ)

.

(13)

Использование формулы (13) совместно с (11) позволяет вычислить

скин-глубину при произвольном скин-эффекте.

Анализ результатов.

Рассмотренный метод построения и исполь-

зования релятивистски инвариантных функций влияния может быть

эффективным для получения таких кинетических коэффициентов, как

проводимость и диэлектрическая функция. В результате получена фор-

мула для проводимости без решения кинетического уравнения. По-

скольку в методе не рассматриваются межзонные переходы, его вы-

сокочастотная граница находится в инфракрасной области спектра. С

помощью этого метода можно изучать такие эффекты, как подповерх-

ностные волны [6] в области формирования спектрального кроссовера

[7–10], если отражение носителей от границы является зеркальным.

60

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 1