d
dη
l
Sc
i
dc
i
dη
+
f
dc
i
dη
+
1
(
j
+ 1)
du
δ
dx
x
=0
( ˙
w
хим
)
i
ρ
= 0;
(13)
d
dη
l
Sc
N
dc
N
dη
+
f
dc
N
dη
= 0
.
(14)
Уравнение сохранения энергии смеси газов имеет вид
d
dη
ˉ
c
p
ˉ
c
pδ
l
Pr
dθ
dη
+
ˉ
c
p
ˉ
c
pδ
f
dθ
dη
−
−
1
(
j
+ 1)
du
δ
dx
x
=0
N
X
i
=1
( ˙
w
хим
)
i
ρ
h
i
ˉ
c
pδ
T
δ
+
N
X
i
=1
c
pi
ˉ
c
pδ
l
Sc
i
∂c
i
∂η
∂θ
∂η
= 0
.
(15)
Кроме того,
c
k
=
N
X
i
=1
b
ki
c
i
;
k
=
N, O
;
p
=
N
X
i
=1
c
i
M
i
!
ρRT
;
ˉ
c
p
=
N
X
i
=1
c
i
c
pi
;
∂f
∂η
=
u
u
δ
;
l
=
ρμ
ρ
δ
μ
δ
;
θ
=
T
T
δ
.
(16)
Тепловой поток к поверхности тела обусловлен переносом энергии
за счет теплопроводности и диффузии:
q
w
=
−
λ
∂T
∂y
w
+
∂
∂y
N
X
i
=1
h
i
J
i
!
w
.
(17)
Исследуемая область ограничивается с одной стороны поверхно-
стью тела, а c другой — некоторой поверхностью, расположенной в
возмущенном набегающем потоке. На внешней границе пограничного
слоя условия должны быть получены из неравновесной задачи об-
текания тела идеальным (невязким, нетеплопроводным) газом. Эти
условия при
y
=
δ
или
η
= 1
считаются заданными. Поверхность
тела предполагается проницаемой. Через стенку с внутренней сторо-
ны подается смесь газов с примесью
r
-го компонента, концентрация
которого равна
c
r
0
; концентрация
r
-го компонента в смеси газов у
стенки равна
c
rw
. Химические реакции в порах материала не рассма-
триваются. Молекулы NO в результате гетерогенных каталитических
реакций не образуются. Интенсивность вдува характеризуется форм-
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2008. № 1
45
