параметром
f
=
−
(
ρv
)
w
s
(
j
+ 1)
ρ
δ
μ
δ
du
δ
dx
x
=0
=
f
w
.
Для уравнения сохранения количества движения смеси газов при
η
= 1
u
=
u
δ
или
df
dη
= 1
; при
η
= 0
u
= 0
или
df
dη
= 0
,
ρv
= (
ρv
)
w
.
Для уравнения сохранения массовой концентрации компонентов
смеси газов при
η
= 1
c
r
=
c
rδ
(
r
=
N, O, NO). На поверхности тела
(
y
= 0
или
η
= 0)
выполняются условия сохранения атомов азота и
кислорода
(
ρv
)
w
(
c
r
0
−
c
rw
) =
J
rw
+
k
wr
ρ
w
c
rw
. С использованием новых
координат получим
l
Sc
r
dc
r
dη
w
+ (
c
rw
−
c
r
0
)
f
w
=
=
1
s
(
j
+ 1)
ρ
δ
μ
δ
du
δ
dx
x
=0
k
wr
ρ
w
c
rw
(
r
=
N, O
)
,
а для молекулы NO —
(
ρv
)
w
(
c
NO
0
−
c
NO
w
) =
J
NO
w
,
l
Sc
NO
dc
NO
dη
w
+ (
c
NO
w
−
c
NO
0
)
f
w
= 0
.
Для уравнения сохранения массовой концентрации химического
элемента N при
η
= 1
c
N
=
c
N
δ
; при
η
= 0
l
Sc
N
dc
N
dη
w
+
c
N
w
−
c
N
0
f
w
= 0
.
Для уравнения сохранения энергии смеси газов на линии тормо-
жения при
η
= 1
T
=
T
δ
или
θ
= 1
; при
η
= 0
T
=
T
w
или
θ
=
T
w
/T
δ
.
Алгоритм численного интегрирования уравнений погранично-
го слоя на линии торможения.
Для случая обтекания осесимметрич-
ного тела в критической точке диссоциированным воздухом проведено
численное интегрирование системы при различных предположениях
о скоростях химических реакций и интенсивности вдува. Для кон-
кретно заданных условий и химической кинетики численное значение
теплового потока определяется радиусом кривизны тела в критической
точке, который может быть вычислен в результате решения внешней
неравновесной задачи. Профили концентраций определяются химиче-
скими реакциями. В случае расчетов с конечными скоростями хими-
46
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2008. № 1
