Реальный контур
S
(Δ
λ
)
имеет более сложную форму, так как на
контур линии, уширенной вследствие вращения, накладывается есте-
ственная ширина контура линии невращающейся звезды [8].
Для истинного распределения интенсивности в линии поглощения
без учета вращения можно использовать выражение [7]
I
=
I
0
1
−
a
exp
−
Δ
λ
2
α
2
,
(2)
где
a
— глубина линии,
α
√
ln 2
— полуширина линии по уровню по-
ловины интенсивности максимума. Здесь и далее разности
λ
0
−
λ
между центром линии поглощения и текущей координатой спектра
будем относить к максимальному эффекту Доплера, определяемому
вращением, т. е.
Δ
λ
будем считать также в относительных единицах.
“Контрастное” распределение интенсивности в линии поглощения
будет иметь вид
W
(Δ
λ
) =
I
0
−
I
I
0
=
a
exp
−
Δ
λ
2
α
2
.
(3)
Контур линии
S
(Δ
λ
)
, обусловленный одновременным влиянием
естественной ширины линии звезды, получают наложением контура
A
(
x
)
на
W
(Δ
λ
)
:
S
(Δ
λ
) =
+
∞
Z
−∞
W
(Δ
λ
−
x
)
A
(
x
)
dx.
(4)
В случае, когда
W
(Δ
λ
)
шире, чем
A
(
x
)
, т. е. вращение не очень
сильно искажает контур, то для распределения
S
(Δ
λ
)
можно получить
формулу [7]
S
(Δ
λ
) = exp
−
Δ
λ
2
α
2
a
+
C
Δ
2
2!
2
a
α
2
2Δ
λ
2
α
2
−
1 +
+
Δ
4
4!
4
a
α
4
3
−
12Δ
λ
2
α
2
+
4Δ
λ
4
α
4
!
,
(5)
C
=
1
2
1 +
8
15
ˆ
β
2
1 +
2
3
ˆ
β
1 +
16
35
ˆ
β
−
1
,
Δ
2
=
1
2
1 +
16
30
ˆ
β
1 +
16
35
ˆ
β .
Очевидно, что
Δ
λ
и
S
(Δ
λ
)
зависят от скорости вращения и накло-
на оси вращения к лучу зрения. Относительное смещение источни-
ка излучения и наблюдателя будет приводить к вариациям профилей
14
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 1
