где
B
0
=
ρ
2
1
Δ
λ
2
пр 1
,
С
0
=
ρ
2
2
Δ
λ
2
пр 2
.
Решение в этом случае имеет вид
d
=
V
R
c
λ
исп
sin ˜
β
ctg
i
1 +
V
e
/
sin
i
(1
−
V
e
/c
2
)
3
/
2
×
×
ρ
2
1
Δ
λ
2
пр 1
+
ρ
2
2
Δ
λ
2
пр 2
−
2
ρ
1
ρ
2
cos ˜
β
Δ
λ
пр 1
Δ
λ
пр 2
!
1
/
2
.
(18)
Таким образом, уравнения (13), (14) и (16) позволяют получить
реальные значения
i, V
e
, ϕ
1
, ϕ
2
и
d
удаленных вращающихся астро-
физических объектов при возможности измерения разности значений
уширения выбранных спектральных линий спектрометрическими при-
борами
θ
1
,
3
и
θ
2
,
3
соответственно для
k
= 1
,
2
.
Разрешающая способность для системы из трех спектральных дат-
чиков
θ
1
−
3
определяется выражением
R
k
=
λ
исп
/
Δ
λ
пр
k
.
(19)
Выразив
Δ
λ
пр
k
из соотношения (11) и подставив в равенство (19),
получим
R
k
=
c
Δ
V
Rk
(
c
2
sin
2
i
+
V
2
R
)
3
/
2
c
sin
2
i
+
V
R
.
(20)
Величины
Δ
V
Rk
выразим из соотношения (8) и подставим в фор-
мулу (20):
R
k
=
c
2
sin
2
i
+
V
2
R
3
/
2
tg(
ϕ
k
)Δ
ϕ
k
с
V
R
sin
i c
sin
2
i
+
V
R
.
(21)
Численные расчеты были выполнены для параметров
ρ
1
=
ρ
2
=
= 1
а.е.,
d
= 1
пк,
V
R
= 300
км/с,
ψ
=
ϑ
= 0
◦
при длине волны
H
γ
= 4340
,
475
◦
A
по формулам
Δ
λ
пр 1
=
V
R
λ
исп
tg
ϕ
1
c
c
sin
2
i
+
V
R
c
2
sin
2
i
+
V
2
R
3
/
2
arctg
ρ
1
cos
ψ
d
−
ρ
1
sin
ψ
,
(22)
Δ
λ
пр 2
=
V
R
λ
исп
tg
ϕ
2
c
c
sin
2
i
+
V
R
)
c
2
sin
2
i
+
V
2
R
3
/
2
×
×
arctg
ρ
2
p
1
−
cos
2
ψ
sin
2
ϑ
d
+
ρ
2
cos
ψ
sin
ϑ
.
(23)
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 1
19
