где
n
— показатель преломления среды между пластинами,
L
— рас-
стояние между пластинами,
ρ
— коэффициент отражения пластин ре-
зонатора.
Заметим, что интерферометры с предельными значениями параме-
тров, входящих в данное выражение, реализованы в целях проведения
экспериментов по регистрации гравитационных волн от космических
источников излучения. Для параметров, близких тем, что реализова-
ны, например, в проекте «LIGO» [17], можно взять
n
= 1
,
L
= 4
∙
10
3
м,
ρ
= 0
,
9999
,
λ
= 0
,
6328
∙
10
−
6
м, тогда получим
R
= 2
∙
10
14
.
Безусловно, гравитационно-волновые интерферометры изначально
не предназначались для проведения спектроскопических исследова-
ний в оптическом диапазоне спектра, поэтому могут использоваться в
данных целях только при соответствующей модификации. Более того,
они должны работать в комплексе с оптическим телескопом, прини-
мающим излучение. При обеспечении предельных значений разреша-
ющей способности может возникнуть проблема влияния земной атмо-
сферы на распространение излучения. Для решения данной проблемы
можно на трассе распространения излучения в атмосфере предложить
осуществлять лазерную локацию уголковых отражателей, движущих-
ся по земной орбите. Анализ пространственно-временной трансфор-
мации волнового фронта исходного сигнала позволит создать динами-
ческую модель атмосферы вдоль трассы и на ее основе учесть влияние
атмосферы на излучение космических объектов.
Вариации спектральной плотности энергетической светимости
в спектральных линиях.
Определение экваториальной скорости и
других кинематических параметров вращающегося астрофизического
объекта целесообразно осуществлять по вариациям параметров, из-
меряемых непосредственно в эксперименте [18]. К числу таких па-
раметров относятся интенсивность излучения выбранной части спек-
тральной линии, а также интегральная энергетическая светимость в
спектральной линии [19].
Пусть распределение интенсивности в одной спектральной линии
вращающейся звезды, наблюдаемой под тремя различными углами
зрения, имеет вид, представленный на рис. 2.
Центру линии соответствует длина волны
λ
исп
, которая может быть
определена теоретически и скоррелирована с учетом постоянной ско-
рости движения астрофизического объекта к наблюдателю или от него.
Каждый контур характеризуется своей глубиной линии
a
j
, полу-
шириной
α
j
, гравитационным потемнением
ˆ
β
j
, где
j
= 1
,
2
,
3
соот-
ветствует трем измерениям. Края линий характеризуются величинами
Δ
λ
j
, которые необходимо определить.
22
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 1
