Используя соотношение
(21)
для
t
0
и разложение
(10)
для функции
1
/
(
u
+
c
)
,
получим
t
2
=
τ
0
µ
1
−
c
1
α
∆
p
0
2
¶
+
x
c
1
−
2
mαx
+
Aα
2
x.
Время
t
1
прохождения последней
С
0
+
-
характеристики фазы сжатия
через сечение
x
=
r
2
−
r
0
(
см
.
рис
. 1)
определяется выражением
t
1
=
τ
0
+
x
c
1
.
Таким образом
,
для длительности фазы сжатия УВ в произвольном
сечении
x
получим
τ
=
t
1
−
t
2
=
α
c
1
τ
0
∆
p
0
2
µ
1 + 2
m
∆
p
0
2
x
c
1
τ
0
µ
1
−
A
2
m
α
¶¶
,
или
,
учитывая приближение
(7)
и полученное решение
(23),
τ
=
τ
0
1 + 2
m
∆
p
0
2
x
c
1
τ
0
µ
1
−
A
2
m
∆
p
2
c
1
¶
s
1 + 2
m
∆
p
0
2
x
c
1
τ
0
µ
1
−
B
m
∆
p
2
c
1
¶
.
(
24
)
Вводя безразмерные параметры
∆¯
p
= ∆
p/p
1
,
¯
x
=
x/
(
c
1
τ
0
)
анало
-
гично тому
,
как это сделано в работе
[4],
окончательно формулы
(23)
и
(24)
приведем к виду
∆
p
2
∆
p
0
2
=
1
s
1 + 2 ¯
m
∆¯
p
0
2
¯
x
µ
1
−
¯
B
¯
m
∆¯
p
2
¶
,
(
25
)
τ
τ
0
=
1 + 2 ¯
m
∆¯
p
0
2
¯
x
µ
1
−
¯
A
2 ¯
m
∆¯
p
2
¶
s
1 + 2 ¯
m
∆
p
0
2
¯
x
µ
1
−
¯
B
¯
m
∆¯
p
2
¶
,
(
26
)
где
¯
m
=
k
+ 1
4
k
,
¯
B
=
(
k
+ 1)(
k
+ 3)
6
k
2
,
¯
A
=
(
k
+ 1)(
k
+ 3)
4
k
2
.
64
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2005.
№
1
