Рис
. 3.
Расчетные спектры
:
1
—
для
α
0
= 0
;
2
—
для
α
0
=
π
сделанные по второму слагаемому формулы
(26) (
при
α
0
= 0)
,
для при
-
нятых выше значений параметров фурье
-
спектрорадиометра получим
δ
˜
B
˜
B
= 0
,
13
∙
δV
V
0
.
Как следует из этого выражения
,
если гармонические изменения
скорости достаточно большие
,
достигающие десятков и более процен
-
тов от средней скорости
,
то и перекосы спектра оказываются суще
-
ственными
.
На рис
. 3
приведены спектры
,
полученные путем расчета
по формуле
(25)
для следующих параметров фурье
-
спектрорадиометра
:
V
0
= 1
см
/
с
,
δV
= 0
,
3
см
/
с
,
ν
0
= 50
см
−
1
,
τ
0
= 2
∙
10
−
5
с
.
Расчет был про
-
веден для двух случаев
:
при
α
0
= 0
(
кривая
1
)
и
α
0
=
π
(
кривая
2
).
Сравнивая графики
,
приведенные на рис
. 3
и рис
. 1,
видно хорошее
качественное совпадение построенной теории возникновения переко
-
сов спектров и реальных экспериментальных данных
.
Из выражения
(25)
следует
,
что величина перекоса оказывается про
-
порциональной величине нестабильности скорости движения подвиж
-
ного зеркала
.
При уменьшении нестабильности скорости движения от
-
личие спектров уменьшается и их можно достаточно хорошо скоррек
-
тировать путем умножения на линейную функцию вида
f
(
ν
) =
b
0
+
b
1
ν,
где коэффициенты
b
0
и
b
1
могут подбираться по критерию наименьших
квадратов
.
Таким образом
,
проведенный анализ влияния неравномерности
скорости движения зеркала на ошибки определения регистрируемо
-
го спектра показывает
,
что существенные искажения спектра могут
28
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2005.
№
2
