Рис
. 4.
Графики изменения коэффи
-
циента концентрации напряжений
для шлицевого вала типа А
неустойчивому счету и накоплению
ошибок из
-
за приближения точки
C
к боковой стороне зуба
.
Проводимые выше решения за
-
дач кручения для шлицевых валов
с закругленными контурами при
сравнении с решениями задач кру
-
чения тех же валов с угловыми точ
-
ками на контуре сечения обладают
тем существенным отличием
,
что у
первых напряжения в опасных точках оказываются конечными
,
а у вто
-
рых
—
бесконечными
.
Одно важное обстоятельство объединяет эти ре
-
шения
.
Как доказано в
[4],
при замене гладкого контура с закругленны
-
ми углами на негладкий
,
с угловыми точками на контуре
,
коэффици
-
енты концентрации напряжений на сглаженных контурах стремятся к
коэффициентам концентрации напряжений на негладкой границе
(
пре
-
дельный случай
—
вблизи угловых точек
;
см
.
рис
. 4).
Кроме того
,
всю
-
ду
,
за исключением окрестностей опасных точек
,
напряженные состо
-
яния почти совпадают
.
Антиплоские задачи для анизотропных неоднородных клиньев
.
Решения антиплоской задачи для клиньев простые
,
но имеют суще
-
ственный недостаток
,
связанный с тем
,
что область
,
в которой реша
-
ется задача
,
не имеет замкнутой границы
.
Математическая постановка
таких задач не корректна
.
Их решение обращается в бесконечность при
некоторых углах раствора клина
.
Для этих углов напряжения имеют ло
-
гарифмическую особенность
.
Рис
. 5.
Прямолинейный анизотропный
клин в системе цилиндрических коорди
-
нат
Антиплоские задачи для кли
-
ньев
,
обладающих прямолиней
-
ной анизотропией
.
Рассмотрим
в системе координат
r, θ, x
3
клин
(
0
≤
r <
+
∞
,
0
≤
θ
≤
α
,
−∞
< x
3
<
+
∞
) (
рис
. 5),
материал которого обладает пря
-
молинейной анизотропией
,
име
-
ющей одну плоскость упругой
симметрии
.
Предположим
,
что
одна грань клина закреплена
,
а
на другую приложены касатель
-
ные напряжения
τ
0
,
параллель
-
ные образующей
.
100
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2005.
№
2