22 / 32
Рис. 9. Мгновенные траектории частиц плазмы (трехмерное изображение
построено по двумерному цилиндрически симметричному полю скорости)
жения которой является наименьшей в области (рис. 9). Форма канала
схожа с формой сопла Лаваля.
2. Поток внутри канала эффективно ускоряется до сверзвуковых
скоростей, причем плотность вещества существенно (на несколько по-
рядков) ниже плотности вещества в подобласти
Ω
G
. Джет, ускоренный
в подобном канале, является хорошо коллимированным: канал имеет
вид конуса с нелинейной направляющей, угол раствора джета соста-
вляет (по максимумам азимутальной скорости)
8
,
6
◦
. Магнитное поле
внутри канала имеет сложную структуру, обеспечивающую отсутствие
разрывов плотности в потоке.
3. Стенки канала образованы из сравнительно медленно движу-
щейся ненамагниченной плазмы с высокими значениями плотности и
давления (оптически толстые стенки).
Большой интерес представляют полученные в расчетах нелиней-
ные колебания различных характеристик выброса (рис. 10). Период
колебаний близок к безразмерной единице времени, они охватыва-
ют большой набор переменных. Прежде всего, это касается радиуса
Рис. 10. Колебания максимальной (фокусирующий тор) плотности (
1
), макси-
мальной скорости потока в расчетной области (
2
) и потока массы с диска (
3
)
84
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 2