Background Image
Previous Page  4 / 11 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 4 / 11 Next Page
Page Background

В изотропном эллипсоидальном включении с полуосями

b

1

=

b

2

и

b

3

установившееся распределение температуры

T

(

ξ

1

, ξ

2

, ξ

3

)

удовле-

творяет уравнению Лапласа

2

T

∂ξ

2

1

+

2

T

∂ξ

2

2

+

2

T

∂ξ

2

3

= 0

.

(4)

Если изотропный эллипсоид вращения поместить в неограничен-

ную область, заполненную трансверсально изотропной однородной

средой, то указанные распределения температур при заданных усло-

виях на бесконечности должны удовлетворять не только уравнениям

(3) и (4), но и условиям непрерывности температуры и нормальной со-

ставляющей плотности теплового потока во всех точках поверхности

эллипсоида:

T

=

T, n

1

λ

1

∂T

∂ξ

1

λ

∂T

∂ξ

1

+

+

n

2

λ

1

∂T

∂ξ

2

λ

∂T

∂ξ

2

+

n

3

λ

3

∂T

∂ξ

3

λ

∂T

∂ξ

3

= 0

,

где

n

α

— направляющие косинусы вектора нормали к поверхности эл-

липсоида. Решение такой достаточно сложной задачи позволит опре-

делить необходимое для использования метода самосогласования воз-

мущение температурного поля в эллипсоиде. Степень сложности этой

задачи можно оценить по подробному изложению решения в эллипсо-

идальных координатах более простой задачи определения возмущения

поля электрического потенциала в изотропном эллипсоиде из диэлек-

трика, помещенном в неограниченную изотропную среду [10]. Можно

избежать решения задачи в полной постановке и использовать геоме-

трические коэффициенты (1), если преобразовать уравнение (3) к виду,

соответствующему уравнению Лапласа и описывающему установив-

шееся распределение температуры в однородной изотропной среде.

Вывод основных соотношений.

Сначала преобразуем уравнение

(3) к виду

2

T

∂ξ

2

1

+

2

T

∂ξ

2

2

+

2

T

∂ζ

2

= 0

,

(5)

где

ζ

=

ξ

3

p

λ

1

3

. Уравнение (5) описывает распределение температу-

ры в однородной изотропной среде с коэффициентом теплопроводно-

сти

λ

1

=

λ

2

. Такое преобразование равносильно изменению масштаба

в направлении координатной оси

3

в

p

λ

1

3

раз, что приведет и

к изменению длины полуоси

b

3

эллипсоида вращения, которая теперь

примет значение

b

0

3

=

b

3

p

λ

1

3

. В работе [8] преобразованный элли-

псоид предложено называть приведенным.

102

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 3