Рис. 1. Распределение кластеров жидкого криптона по числу содержащихся в
них частиц при
λ
= 1
,
5
(
1
), 0,9 (
2
), 0,3 (
3
)
Из нашего предположения, что кластер формируется в основном
из частиц первой координационной сферы с включением частиц из
второй координационной сферы, следует, что среднее число частиц в
кластере вблизи температуры плавления не превышает 14 частиц.
На рис. 1 приведен общий вид полученных функций распределения
кластеров по числу содержащихся в них частиц
f
(
Z
)
(см. (2)) при
различных значениях параметра масштаба
λ
для жидкого криптона.
В простых жидкостях параметр масштаба
λ
меняется в пределах от
0,3 (кристалл вблизи точки плавления) до 1,5 в критической точке. Вы-
бранному значению величины
λ
соответствуют определенные параме-
тры состояния вещества. Наиболее вероятное значение числа частиц в
кластере соответствует максимуму функции
f
(
Z
)
и может быть опре-
делено для любых значений плотности и температуры. Вблизи точки
плавления возможно существование кластеров с числом частиц 20–
22, в критической области максимальное число частиц в кластере не
превышает 10.
Распределение кластеров по числу содержащихся в них частиц
является непрерывной функцией, однако такое распределение предпо-
лагает существование наиболее устойчивых кластеров при выбранных
параметрах состояния. Такими кластерами являются: ядро кластера —
димер с
Z
= 2
; кластер, содержащий в своем составе среднее число
частиц
ˉ
Z
=
mθ
; два равновероятных кластера, число частиц в которых
определяется условием
ˉ
Z
0
= ˉ
Z
00
= 1
/
2
f
( ˉ
Z
)
.
Набор чисел, задающих число частиц в наиболее устойчивых кла-
стерах, называется рядом “магических” чисел по аналогии с “маги-
ческими” числами наиболее устойчивых ядер химических элементов.
Ряд “магических” чисел для жидкостей обладает характерной особен-
ностью — значения “магических” чисел зависят от параметров состо-
яния жидкости.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2011. № 3
113
