Previous Page  15 / 20 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 15 / 20 Next Page
Page Background

М.Б. Гавриков, А.А. Таюрский

54

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2017. № 2

2

2

0

2

3/2

2

3/2

0

2

2

5/2

2

3

3

2 1/2

2 2

3

3

1 1

Re

0

4

T

d dT m

d E

T T

C

dx dx m T dx

T

T dU

d E

dU d E i

Z T

R dx

dx

dx dx

 



 

 

 

 

 

  

 

(18)

с граничными условиями в точках

0

x

и

:

x

 

0

0

0

0

2 2

0

(0)

,

(0)

,

(0)

, (0)

;

1

( )

,

( ) 0,

( ) 0, ( ) 0.

x

x

U

iU

T T U U H

E

H

H

T

T U

H

E

 

 

  

 

     

(19)

При этом

 

(

) .

H dE dx

Квазистационарные решения, получаемые установле-

нием по времени, вероятно, можно получить решением краевой задачи (18), (19) на

интервале

(0,

).



Однако проверка этой гипотезы и обсуждение результатов расчетов выхо-

дит за рамки настоящей работы, поскольку система (18), (19) вследствие мало-

сти параметра

является «жесткой» и ее численное решение требует особого

внимания. Принимая указанную гипотезу, можно получить оценку глубины

проникания альфвеновской волны

.

d

Закон сохранения полной энергии с уче-

том

0,

x

U

0,

x

j

2

2

2

x

H H H

 

позволяет записать

2

2

2

2

0

0

0

0

2 2

8

.

4

p

p

y z

z y

T

U

c T c T H

d

j

dx

dt

c

dT

E H E H

p dx

dx



   

 

 



  

 

 

 

 

Для квазистационарного решения левая часть последнего равенства равна

нулю и с учетом граничных условий на бесконечности получим

0

0 0

0

,

4

y z

z y

T

x

x

c

dT

E H E H

p dx

dx



 

что в безразмерном виде дает

2

0

2

2

2

2

0

(0)

( 1)

.

2

d

T

x

x

x

U

dT

H H

Z T dx

H

dx

 

    

   

(20)

Поскольку

(0) 0,

dT dx

а

( )

T x

выпукло вверх (см. рис. 1,

а

,

б

), это же верно и

для

,

T

таким образом, область под кривой

T

содержит треугольник высо-

той

m

T

и основанием

.

d

Поэтому интеграл в законе сохранения (20) мажори-

рует площадь указанного треугольника, что позволяет определить оценку

2

2

0

2

2

2

2 2

2

0

( 1)

( 1)

,

4

2

d

T

T

m

x

x

x

U

Z T d

Z T dx

H H

kH

 

      

  

где

m

T

— максимальная электронная температура. Окончательно получим