не имеет классического смысла. На рис. 16 видно, что различие между
поведением
с
2
и
c
2
непринципиально.
Рассмотрим подробнее влияние температуры. Можно ожидать, что
любые корреляции подсистем уменьшаются с ростом температуры.
Вместе с тем именно конечная температура приводит к смешанности
состояния, которая является необходимым условием причинной свя-
зи. Действительно, с ростом температуры
S
(
AB
)
возрастает, но воз-
растают и энтропии подсистем, причем по-иному, и можно ожидать
нетривиального поведения энтропийных функций.
Из рис. 17 следует, что смешанность ожидаемо увеличивается с
температурой, но магнитное поле в подсистеме
В
(практически неза-
висимо от направления) уменьшает влияние температуры. В полном
соответствии с основным выводом работы [7] согласованность, по-
казанная на рис. 18, при противоположно направленных полях в
А
и
В
остается конечной при высокой температуре. Однако наибольший
эффект подавления декогеренции достигается не в антисимметрич-
ном случае
(
p
=
−
1)
, а при более сильном отрицательном поле в
В
(
p
=
−
1
,
5
). При
Т
→
0
, напротив, наивысшая согласованность дости-
гается при нулевом поле в
В
. При положительных
p
согласованность
быстро исчезает в соответствии с обычным представлением о пода-
влении запутанности магнитным полем. Функция независимости
i
B
|
A
(рис. 19) указывает на монотонное увеличение квантовых и классиче-
ских корреляций подсистем при условии отрицательного поля в
В
от
p
= 0
до
p
=
−
1
,
5
. При положительном
p
корреляции только классиче-
ские и зависимость от температурынемонотонна — имеется минимум
Рис. 17. Зависимость Tr
ρ
2
AB
от
T
состояния (91)
42
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 4
