энтропии
S
(
AB
) =
S
(
B
) =
−
3
4
log
2
3
4
−
1
4
log
2
1
4
≈
0
,
811
,
(72)
S
(
A
) = 1;
(73)
независимость
i
B
|
A
≈ −
0
,
233
, i
A
|
B
= 0;
(74)
мерыпричинности
γ
=
−∞
, c
2
≈
5
,
299;
(75)
согласованность
C
=
1
√
2
.
(76)
Согласно квантовой мере
c
2
А
— причина,
В
— следствие, класси-
ческая мера
γ
не имеет смысла (область IIIQ на энтропийной диаграм-
ме). В паре
АС
результат тот же, и, таким образом,
А
является общей
причиной для
В
и
С
. Классическая интуиция в этом случае была бы
бессильна отличить общую причину от общего следствия.
Интуиция дает лишь справедливый (в силу симметрии) ответ об
отсутствии причинной связи
В
и
С
. Подобные выкладки для этой
парыдают:
i
B
|
C
=
i
C
|
B
≈
0
,
233
,
γ
= 1
,
|
c
2
|
=
∞
,
С
=
1
2
. Частицы
В
и
С
запутаны, и классически коррелированы благодаря наличию общей
причины. Отметим, что согласно обеим мерам смешанность в парах
АВ
(
АС
)
меньше, чем в паре
ВС
:
S
(
AB
)
≈
0
,
811
, Tr
ρ
2
AB
≈
0
,
625
;
S
(
BC
) = 1
, Tr
ρ
2
AB
=
1
2
.
5.3. Состояния WRr.
В работах [4, 5] исследованыразличные трех-
составные состояния, связанные преобразованиями симметрии, част-
ными случаями которых являются ГХЦ- и W-состояния. В частности,
получен дуплет
|
WRr >
=
1
√
6
(
|
001
>
+
|
010
>
−
2
|
100
>
)
.
(77)
По распределению запутанности это состояние отличается от рас-
смотренного в п. 4.3 симметричного
W
-состояния, для которого
C
AB
=
C
AC
=
C
BC
=
1
3
, и рассмотренного в п. 5.2 асимметрич-
ного состояния, для которого
C
AB
=
C
AC
=
1
√
2
,
C
BC
=
1
2
. Для
состояния (77)
C
AB
=
C
AC
=
2
3
,
C
BC
=
1
3
[4, 5], т.е. у пары
ВС
запутанность вдвое слабее, чем у двух других пар.
32
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 4
