Заметим
,
что первое пересечение с цилиндрической поверхностью
неподвижного ОД определяет максимальную координату луча по оси
ординат
z
max
= 2
R
0
1
−
n
2
1
n
2
2
sin
2
ϑ
0
.
(9)
Тогда
ϕ
1
будет определяться выражением
tg
ϕ
1
=
1
2
π
arccos 1
−
z
max
R
0
.
(10)
Однако
,
как было показано в
[6],
координаты точки пересечения лу
-
ча с цилиндрической поверхностью вращающегося ОД зависят от ско
-
рости вращения
.
Поэтому величину
z
max
необходимо находить из реше
-
ния уравнения траектории луча
(4),
которая уже не является прямой во
вращающейся среде
.
В общем случае данный алгоритм был реализован в виде ком
-
пьютерной программы
,
позволяющей по заданному максимальному
разбиению цилиндрической поверхности определять при фиксирован
-
ной скорости вращения диска
,
его размерах и показателе преломления
оптимальное число переотражений и соответствующий угол падения
излучения
,
которые бы обеспечивали максимальное смещение ИК
.
В табл
. 1
представлены результаты численных расчетов
ϑ
eff
0
для раз
-
личных показателей преломления
n
2
.
Расчеты были выполнены для
следующих параметров
:
R
0
= 0
,
1
м
,
ω
= 1000
рад
/
с
,
λ
= 0
,
6328
мкм
,
n
2
= 1
,
4
. . .
1
,
7
.
Таблица
1
Зависимость эффективного угла падения и накопленной
эквивалентной разности хода лучей от показателя
преломления материала диска
n
2
ϑ
eff
0
,
град
Δ
L
e
,
м
1,4
37,5
1
,
9180
∙
10
−
8
1,5
41,0
2
,
4975
∙
10
−
8
1,6
44,3
3
,
1169
∙
10
−
8
1,7
48,0
3
,
7767
∙
10
−
8
Нетрудно заметить
,
что величина накопленной эквивалентной раз
-
ности хода лучей зависит от показателя преломления среды пропорци
-
онально множителю Френеля
(
n
2
2
−
1)
.
14
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2005.
№
2
