Рис
. 2.
Схема распространения луча во вращающемся оптическом диске при
вводе излучения через цилиндрическую поверхность
Пусть из первой среды на поверхность тангенциального разрыва па
-
дает плоская монохроматическая волна с частотой
ω
0
.
Волновой век
-
тор
~k
0
падающей волны расположен в плоскости
X, Z
и составляет с
осью
Z
угол
ϑ
0
.
Разность оптического хода двух лучей
,
пришедших на границу раз
-
дела двух сред под углом
ϑ
0
,
один из которых распространялся в среде
с угловой скоростью
ω
= 0
,
а второй
—
с
ω
6
= 0
,
описывается уравне
-
нием
Δ
L
e
=
L
e
−
L
0
e
= 2
c
x
max
(
x,z
)
Z
0
k
2
z
(
x, z
)
ω
0
sin 2
ϑ
2
dx
−
n
2
L
0
(
ϑ
0
)
,
(2)
где
sin 2
ϑ
2
=
2
k
2
x
k
2
z
k
2
2
x
+
k
2
2
z
, L
0
= 2
R
0
s
1
−
n
2
1
n
2
2
sin
2
ϑ
0
,
x
max
(
x, z
) =
1
2
sin 2
ϑ
2
R
0
−
ˆ
k
tg
ϑ
2
+ (
R
2
0
−
2
R
0
ˆ
k
tg
ϑ
2
−
ˆ
k
2
)
1
/
2
,
ˆ
k
=
x
−
z
tg
ϑ
2
(
x, z
)
,
и
ϑ
2
(
x, z
)
—
угол преломления
.
8
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2005.
№
2
