Рис
. 4.
Схемы отражений лучей на цилиндрической поверхности ОД
:
a
—
p
= 9
,
k
= 3
,
N
= 3
;
б
—
p
= 9
,
k
= 4
,
N
= 9
;
c
—
p
= 9
,
k
= 2
,
N
= 9
мум при
ϑ
eff
0
≈
41
◦
для
n
1
= 1
,
n
2
= 1
,
5
,
k
0
= 10
−
7
м
−
1
,
R
0
= 0
,
1
м
,
ω
= 10
4
рад
/
с
[6].
Это является результатом конкуренции эффектов про
-
дольного и поперечного увлечения световой волны во вращающемся
оптическом диске с увеличением угла падения луча на цилиндриче
-
скую поверхность вращающегося диска
.
Однако ввод излучения под
этим углом
,
строго говоря
,
не удовлетворяет условию заданного чи
-
сла проходов в дисковом элементе
.
Данное обстоятельство связано с
тем
,
что для снижения общего оптического фона световой луч должен
образовывать замкнутую геометрическую фигуру
.
Кроме того
,
необходимо учитывать
,
что при каждом переотражении
происходит уменьшение амплитуды электромагнитной волны
,
ограни
-
чивающее эффективное число отражений
.
Таким образом
,
задача сводится к поиску геометрических фигур
,
для которых угол преломления наиболее близок к заданному
,
эквива
-
лентная разность хода
Δ
L
e
близка к
Δ
L
max
e
= Δ
L
e
(
ϑ
eff
0
)
,
а число отра
-
жений не превышает допустимого
.
Заметим
,
что для образования замкнутой траектории в неподвиж
-
ном оптическом диске угол преломления должен определяться выра
-
жением
ϑ
2
=
π
1
2
−
k
p
.
(6)
Во вращающемся диске равенство
(6)
не выполняется вследствие
нарушения закона Снеллиуса на тангенциальном разрыве скорости
(
рис
. 2).
В этом случае величине
ϑ
2
соответствует усредненный угол
преломления
—
угол между осью
Z
и прямой
,
соединяющей точки
(0, 0)
и
(
x
max
,
z
max
)
траектории луча
.
Таким образом
,
для обеспечения
замкнутых траекторий должна решаться обратная задача
:
по заданному
усредненному углу преломления определить угол падения
.
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2005.
№
2
11
