Предполагая справедливым определение (1) в нестационарных усло-
виях, получаем уравнение для векторного источника поля магнитной
индукции:
rot
~B
=
μ
0
rot
~H
+ rot
~M
=
μ
0
~j
+
ε
0
∂ ~E
∂t
+
∂ ~P
∂t
+
~j
0
m
!
.
Еcли ввести определение “объемная плотность тока поляризации
среды”
~j
00
p
=
∂ ~P
∂t
,
то уравнение для векторного источника векторного поля магнитной
индукции принимает вид
rot
~B
=
μ
0
~j
+
~j
0
m
+
~j
00
p
+
ε
0
∂ ~E
∂t
!
=
μ
0
~j
(
e
)
Σ
+
ε
0
∂ ~E
∂t
!
,
(20)
где
~j
(
e
)
Σ
— суммарная объемная плотность
электрических
токов.
Проанализируем структуру уравнения (20). Векторный источник
векторного поля магнитной индукции определяется совокупностью
электрических токов проводимости, токов намагничения и токов по-
ляризации среды (эффект коллективного движения электрических за-
рядов) и скоростью изменения во времени
напряженности электри-
ческого поля
.
В стационарных условиях для векторных источников полей
~E
и
~B
имеет место специфическая симметрия зависимостей: векторный ис-
точник поля
~E
определяется коллективным движением “магнитных”
зарядов (12), а векторный источник поля
~B
— коллективным движе-
нием электрических зарядов (13). Таким образом, существует “пере-
крестный” эффект формирования векторных источников “силовых”
полей. Постулируем действенность “перекрестного” эффекта в неста-
ционарных условиях с учетом различия стационарного уравнения (8)
и нестационарного уравнения (20): объемная плотность векторного
источника поля напряженности электрического поля
~E
должна опре-
деляться коллективным движением “магнитных” зарядов и скоростью
изменения во времени векторного поля магнитной индукции
~B
:
rot
~E
=
α~j
(
m
)
Σ
+
β
∂ ~B
∂t
.
(21)
В соотношении (21)
α
и
β
— некоторые скалярные коэффициенты;
~j
(
m
)
Σ
— объемная плотность “магнитных” токов (эффект коллективного
движения “магнитных” зарядов). Поскольку в классической электро-
динамике “магнитных” зарядов не обнаружено, естественно принять
~j
(
m
)
Σ
= 0
.
34
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2014. № 4
